где F0 - сила сжатия пружины, то для сжатых эфирных потоков будем иметь на единицу длины соленоида
р = iwJlc
и
2 2 UJ
При наличии железа в дросселе общая запасенная энергия магнитного поля будет пропорциональна объему железа:
цг _ И'М'О у
Поскольку объем железа дросселя составляет V = 5/ж, где S - сечение сердечника, / - длина магнитной силовой линии в железном сердечнике, то получим:
w =-Нv^-si
где т - относительная магнитная проницаемость железа. После сокращения будем иметь:
^ &V /1
2 L 0 2 L 2
где
r Sn2 п2 L
L =ИЦ0 — = —. =
Здесь Rm - магнитное сопротивление сердечника.
Таким образом, получена обычная формула для индуктивности катушки с железным сердечником.
Из изложенного видно, что роль железного сердечника в индуктивности сводится к тому, что в нем запасается реактивная энергия магнитного поля. Но для того чтобы эту энергию в нем создать, необходимо совершить работу по повороту доменов железного сердечника и для этого преодолеть упругое сопротивление их связей. Эта работа производится путем повышения давления в пространстве между проводником и железом. Само это давление создается электрическим током, текущим по проводнику. Поэтому общая запасенная энергия пропорциональна квадрату величины тока.
17.6.6. Уравнения электромагнитного поля
С учетом изложенного уравнения электромагнитного поля приобретают вид:
2. rot Н. = 5с = (ст + гв0д/д()(Е9 - IE.);
3. div D + dD/dtc = p;
4. div В = 0;
5. div grad D = 0;
6. div grad В + d(gradB)/d/c = 0;
7. div 5 + Э5 Idtc = 0.
e e
Здесь E., - электрические напряженности внутри и снаружи контура; Н. -магнитная напряженность от каждого элемента контура, несущего ток /. и находящегося на расстоянии г от рассматриваемой точки; бе - плотность электрического тока; 5м - плотность магнитного тока; D и В - электрическая и магнитная индукции, с - скорость света.
Деление на вектор скорости света допустимо, т.к. в числителе находится соответствующий компланарный вектор.
Интегральные выражения приобретут вид:
Здесь е и ем — электрическая и магнитная разность потенциалов; Фе и Фм-электрический и магнитный потоки; i - электрический ток в проводнике; q — заряд.
Первое выражение - закон Фарадея электромагнитной индукции и второе -закон полного тока отличаются от обычных наличием в них запаздывания.
Приведенные выше уравнения электромагнитного поля частным решением имеют уравнения Максвелла, справедливые для электромагнитного волнового фронта, однако в ряде случаев позволяют решить некоторые задачи, которые нельзя решить на основе максвелловских уравнений, например, задачу об излучения диполя с сосредоточенными параметрами в полупроводящей среде. При выпол
1. rot Е, = 5м = -ццДЩУд/; R =Д, г );
