тона, и если диаметр протона равен 1,5 10'15 м, то диаметр свободного электрона будет равен порядка 1,2 10'|6м. Этот размер может изменяться в большую сторону в зависимости от внешних условий.
Если несколько подобных электронов - винтовых вихревых колец эфира -соберутся на поверхности тела, они составят некоторую структуру («поверхность Ферми»), располагаясь так, что винтовые потоки эфира, выходящие из одних электронов, войдут в другие электроны, расположенные антипараллельно, так что эфирные потоки будут замыкаться непосредственно у поверхности тела, которое тем самым окажется электрически нейтральным (рис. 17.22). При этом размеры электронов вновь увеличатся, поскольку давление эфира между ними снизится блогодаря наличию градиента скоростей эфирных потоков между электронами.
4 »—" ^—<« ^ ---- —
Рис. 17.22. Образование электронной «поверхности Ферми» на поверхности металлов.
17.6.3. Электрическое поле
Каждое винтовое кольцо - электрон - создает в окружающем пространстве винтовое поле эфира, но если на одной поверхности собралось несколько параллельно расположенных колец, то винтовые поля сожмутся и создадут вокруг тела поле линейных винтовых вихрей - трубки Фарадея (рис. 17.23). Это и есть электрическое поле.
Если свободный электрон попадет в электрическое поле, то он развернется параллельно этому полю и кольцевое движение эфира в трубке совпадет с его собственным кольцевым движением по направлению.
Градиент кольцевой скорости со стороны вихреобразующего тела окажется меньше, а давление больше, чем с противоположной стороны, разность давлений заставит электрон ускоряться.
Таким образом, воздействие электрического поля на свободный электрон приобретает простой механический смысл.
Электроны, смещенные на один из концов проводника, далее не могут двигаться, поскольку для дальнейшего продвижения они должны преодолеть силу сцепления с веществом проводника. Это преодоление требует затрат определенной энергии (работы выхода). Но само электрическое поле может распространяться и далее в виде тех же фарадеевых вихревых трубок, создаваемых теперь уже накопленными зарядами. Это электрическое поле получило название электрического смещения.
Рис. 17.23. Структура электрического поля.
Если на конце проводников цепи с обоих концов располагаются параллельные металлические пластинки, то для размещения электронов оказывается больше площади, и они смогут накапливаться в большем количестве. На противоположной пластине окажется недостаток электронов, там это будет восприниматься как накопление заряда положительного знака. Заряды противоположного знака, накапливающиеся на пластинах, будут притягивать друг друга, эта сила притяжения будет тем больше, чем меньше расстояние между пластинами. Поэтому электрическая емкость двух пластин, расположенных параллельно друг другу будет тем больше, чем больше их площадь, и тем меньше, чем больше расстояние между пластинами. Такое устройство получило название конденсатора (накопителя) элек* трической энергии.
Если между пластинами помещен изолятор, то сила притяжения зарядов увеличивается за счет поляризации самого диэлектрика, что эквивалентно уменьшению расстояния между пластинами. Эта способность увеличивать силу взаимодействия зарядов названа относительной диэлектрической проницаемостью изолятора. В целом электрическая емкость конденсатора определяется формулой:
С = ее QS/d
Величина накопленного на конденсаторе заряда будет тем больше, чем больше разность потенциалов U на пластинах конденсатора:
Q = CU.
Эта разность потенциалов необходима для накопления заряда, но после разрыва цепи накопленный заряд сам сохраняет эту же разность потенциалов. Замыкание цепи вызовет обратный ток до полного стекания накопленного заряда.
На основании изложенного может быть рассмотрено излучение энергии диполем с сосредоточенными параметрами.
Как известно, по Максвеллу, диполь с сосредоточенными параметрами не должен ничего излучать вдоль своей оси. На самом деле соответствующим подбором параметров диполя, используя запаздывание волн в среде, можно добиться того, что основная энергия будет излучаться именно вдоль оси диполя, хотя в поперечном направлении незначительная доля мощности также будет излучаться. Схема продольного излучения показана на рис. 17.24.
Рис. 17.24. Излучение энергии диполем с сосредоточенными параметрами.
