ван-дер-ваальсовой оболочке и все последующие следует именовать аурой первого рода. Аура первого рода присуща всем телам без исключения, несет в себе информацию о форме и природе тела и может явиться важным источником информации о нахождении в пространстве тех или иных тел, веществ или пород. Возможно, что в будущем удастся создать приборы, чувствительные к ауре и различающие ауры различных предметов и веществ на расстоянии.
17.5.5. Теплота и агрегатные состояния веществ
Представление о теплоте как о механической форме движения на молекулярном уровне никаких возражений не вызывает, но представления о формах такого движения целесообразно уточнить.
Как известно, температура газа есть мера энергии одной его молекулы, поэтому при одной и той же температуре средние тепловые скорости молекул разных газов будут различны: чем меньше масса молекулы, тем больше будет ее тепловая скорость. Здесь нет особых сомнений кроме, разве что, распределения энергий каждого конкретного газа по степеням свободы молекул и особенностям их вибраций относительно своего центра тяжести.
Однако положение меняется при рассмотрении жидкостей, твердых тел и переходов тел от одних агрегатных состояний к другим. Механизм этих состояний и переходов до настоящего времени изучен слабо, и это так потому, что все это касается межмолекулярных связей, сущность которых до сих пор физикой не выяснена. Эфиродинамические представления о структуре атомов и оболочек Ван-дер-Ваальса позволяют эту проблему также рассмотреть на основе механического моделирования процессов.
Из термодинамики известно, что температура твердых и жидких тел реализуется в виде колебаний молекул, однако вид этих колебаний не рассмотрен. Эфиродинамическое представление об электронной оболочке атома как об упругом присоединенном вихре позволяет утверждать, что колебания эти происходят не в виде колебаний центра тяжести относительно других молекул, а в виде сферических колебаний электронной оболочки при неподвижных в пространстве ядрах атомов, т.е. при неподвижных центрах тяжести. Такие колебания имеют аналог - колебания камертона, концы которого колеблются симметрично относительно центра масс, остающегося в пространстве
/
/
"I
i
-А
\Ч
I N • m |—,
\ I I /
4 \ / У
к
у
I
Рис. 17.20. Теплота: колебания упругой сферы электронной оболочки (а) и камертона (б).
неподвижным (рис. 17.20). Здесь температура окажется пропорциональной энергии сферических колебаний электронных оболочек, т.е. квадрату их амплитуды и модулю упругости. Поскольку у разных тел модули упругости различны, то при одной и той же температуре амплитуды волн на поверхности молекул и атомов будут разными.
Центр масс в обоих случаях остается в покое.
С этой точки зрения могут быть рассмотрены переходы тел из одного агрегатного состояния в другое.
Увеличение амплитуды колебаний на поверхности сферы электронной оболочки приведет к ослаблению связи между ней и потоками ван-дер-ваальсовой оболочки. Это сказывается на снижении прочности твердотельных образцов: с увеличением температуры их прочность на разрыв падает. У жидких тел при увеличении температуры снижается вязкость.
При достижении амплитуды волн в электронных оболочках определенной критической величины, силы связей ослабевают, твердое тело переходит в жидкое состояние, а жидкое - в пар. Однако при этом происходит перестройка структур, что требует подвода дополнительной энергии - теплоты плавления или теплоты парообразования соответственно.
С увеличением давления градиенты скоростей потоков эфира в оболочках Ван-дер-Ваальса возрастают, соответственно возрастают силы сцепления этих потоков с электронными оболочками, для ослабления связи теперь потребуется большая амплитуда волн на поверхности электронных оболочек, это значит, что температура плавления или кипения станут выше, что и имеет место.
Таким образом, эфиродинамические представления помогают более наглядно представить механизм термодинамических процессов, хотя выяснение всех их особенностей - дело будущего.
17.6. Эфиродинамические представления электричества и магнетизма
17.6.1. Дистанционное взаимодействие винтовых вихревых тороидов
Если два винтовых вихревых тороида находятся на расстоянии, во много раз большем, чем толщина пограничного слоя, то влиянием градиентных сил, связанных с этим слоем, можно пренебречь. Но остаются силы взаимодействия потоков эфира, создаваемых каждым винтовым вихревым тороидом, с другими подобными тороидами, омываемыми этими потоками эфира. Здесь необходимо различать два рода сил - создаваемых взаимодействием с потоками, имеющими тороидальное движение, и с потоками, имеющими кольцевое движение (рис. 17.21).
При омывании винтового вихревого тороида тороидальным потоком эфира тороид начинает испытывать вращательный момент, приводящий к его ориента
