неподвижным (рис. 17.20). Здесь температура окажется пропорциональной энергии сферических колебаний электронных оболочек, т.е. квадрату их амплитуды и модулю упругости. Поскольку у разных тел модули упругости различны, то при одной и той же температуре амплитуды волн на поверхности молекул и атомов будут разными.
Центр масс в обоих случаях остается в покое.
С этой точки зрения могут быть рассмотрены переходы тел из одного агрегатного состояния в другое.
Увеличение амплитуды колебаний на поверхности сферы электронной оболочки приведет к ослаблению связи между ней и потоками ван-дер-ваальсовой оболочки. Это сказывается на снижении прочности твердотельных образцов: с увеличением температуры их прочность на разрыв падает. У жидких тел при увеличении температуры снижается вязкость.
При достижении амплитуды волн в электронных оболочках определенной критической величины, силы связей ослабевают, твердое тело переходит в жидкое состояние, а жидкое - в пар. Однако при этом происходит перестройка структур, что требует подвода дополнительной энергии - теплоты плавления или теплоты парообразования соответственно.
С увеличением давления градиенты скоростей потоков эфира в оболочках Ван-дер-Ваальса возрастают, соответственно возрастают силы сцепления этих потоков с электронными оболочками, для ослабления связи теперь потребуется большая амплитуда волн на поверхности электронных оболочек, это значит, что температура плавления или кипения станут выше, что и имеет место.
Таким образом, эфиродинамические представления помогают более наглядно представить механизм термодинамических процессов, хотя выяснение всех их особенностей - дело будущего.
17.6. Эфиродинамические представления электричества и магнетизма
17.6.1. Дистанционное взаимодействие винтовых вихревых тороидов
Если два винтовых вихревых тороида находятся на расстоянии, во много раз большем, чем толщина пограничного слоя, то влиянием градиентных сил, связанных с этим слоем, можно пренебречь. Но остаются силы взаимодействия потоков эфира, создаваемых каждым винтовым вихревым тороидом, с другими подобными тороидами, омываемыми этими потоками эфира. Здесь необходимо различать два рода сил - создаваемых взаимодействием с потоками, имеющими тороидальное движение, и с потоками, имеющими кольцевое движение (рис. 17.21).
При омывании винтового вихревого тороида тороидальным потоком эфира тороид начинает испытывать вращательный момент, приводящий к его ориента
ции в пространстве таким образом, что по его периферии тороидальное движение оказывается антипарал-лельным омывающему потоку. Следовательно, направление потока эфира, выдуваемого из этого тора оказывается параллельным омывающему его потоку. Таким образом, тороидальный поток эфира, выдуваемый первым тороидом, создает для второго тороида ориентирующий момент и, таким образом, воспринимается как магнитное поле.
Соответственно подобный же момент создает второй тороид первому тороиду, который также вынужден будет переориентироваться в пространстве. Отсюда видно, что при дистанционном взаимодействии тороидов тороидальные потоки эфира проявляются как магнитное поле.
После того как тороиды переориентировались в пространстве, они начинают испытывать взаимное притяжение или отталкивание блогодаря наличию в пространстве потоков эфира, созданных кольцевым движением тороидов. Если ориентация кольцевого движения относительно тороидального у обоих тороидов одинакова (знак винтового движения эфира в теле тороида один и тот же), то градиент скоростей потоков между тороидами будет меньше, чем с противоположных сторон, давление в эфире между тороидами будет больше, тороиды будут отталкиваться, а если наоборот, то притягиваться. Таким образом, кольцевое движение эфира при взаимодействии винтовых тороидов воспринимается как электрическое поле.
Сопоставляя взаимодействие винтовых тороидов эфира с поведением заряженных частиц, можно сделать следующие выводы.
1. Поскольку ориентация частиц определяется тороидальным движением, то магнитное поле отождествляется с тороидальным движением эфира, создаваемым частицей. Магнитный момент частицы определяется произведением объема винтового тороида V на угловую скорость тороидального движения сот:
Ч, = *м Г®т-
Механический момент воздействия одной частицы на другую составит:
М = (*мЛшТ1*М2>>Т2)/я3 = (кимм2)^,
где и М2 - магнитные моменты частиц, R - ^с^эяние между их центрами, что соответствует закону Био-Савара.
2. Поскольку факт притяжения или отталкивания определяется направлени-
Рис. 17.21. Дистанционное взаимодействие вин товых тороидов.
