204
Глава 5.
позволит решить энергетическую проблему. При коэффициенте теплоотдачи в 1,3-1,5 общая экономия энергии не так уж и велика. Даже если бы все тепловые установки и двигатели в мире повысили свои кпд, энергетическая проблема решена не была бы.
6.6. Энергия магнитного поля проводника с током
Как было показано выше, при сжатии тела газового вихря происходит переход потенциальной энергии окружающего вихрь газа (давления газа) в кинетическую энергию вращения вихря. Это касается любых газовых вихрей воздушных и эфирных
Проверка факта сжимаемости газовых вихрей была осуществлена с помощью ящика Вуда, проверка факта сжимаемости магнитного поля была осуществлена с помощью эксперимента с двумя проводными рамками.
Из всех видов силовых полей магнитное поле является наиболее удобным для практического преобразования потенциальной энергии эфира в электрическую энергию. Магнитное поле энергоемко, безопасно, легко создаваемо, способно обеспечить силовые взаимодействия между различными объектами, и именно это обстоятельство позволило применить магнитные системы во всевозможных энергетических установках, в том числе в генераторах и двигателях самых разнообразных конструкций.
Поскольку структура магнитного поля вихревая, то появляется возможность попытаться преобразовать относительно слабое магнитное поле в более сильное, использовав потенциальную энергию эфира - его давление.
Как известно, энергия, содержащаяся в магнитном поле, определяется выражением
МИ 2
w = J--dV, Вт, (5.6)
2
где мо = 4п.10-7, Гн/м - магнитная проницаемость вакуума,
Эфиродинамические подходы к разрешению энергетического кризиса 205
И, А/м - напряженность магнитного поля, V, м3 - объем пространства, заполненного магнитным полем.
Распределение напряженности магнитного поля вокруг проводника с током определяется Законом полного тока
J Hdl = i, (5.7)
где l, м - длина силовой линии магнитного поля вокруг проводника с током; i, А - величина тока, текущего по проводнику.
Из Закона полного тока следует, что величина напряженности магнитного поля на расстоянии R от проводника составляет
i
Н =-, (5.8)
2nR
а отношение напряженностей магнитного поля на разных расстояниях должно подчиняться гиперболическому закону, т.е.
Н1 R 2
--=--; (5.9)
Н2 R 1
и в относительных координатах может быть изображено как гипербола. Однако прямые измерения показали, что это не совсем так. Уже при токе в 0,1 А отношение напряженностей существенно отличается от указанного распределения, причем с увеличением абсолютной величины тока отклонение увеличивается все больше (рис. 6.10).
Налицо явное отклонение реального распределения напряженности магнитного поля от гиперболического закона, при этом отклонение от этого закона в относительных координатах увеличивается с увеличением абсолютного значения тока в проводнике (рис. 6.10, кривые 2 и 3).
