148
Глава 4.
где i - величина тока, r - расстояние от центра провода.
Рис. 1.2. Проникновение магнитного поля, создаваемого одним контуром, во второй контур.
В этом случае ЭДС, наведенная во втором контуре, определится как
dBz
еху S
(1.3)
dt
^ldi d+h dr d+2h dr ^1 d+h d+2h e, = - ( J--J -) =-(ln r | - ln r | ) =
2n dt d r
d+h
r 2n
d+h
Vldi ( d + h)2
- ln-
yldi
2ndt d (d + 2h) 2ndt
f1(h/d)
(1.4)
При h >> d получим:
Vldi ( d + h)2
/uldi h - ln —
e1 = - ln-= —
2n dt d (d + 2h) 2n dt 2d
(1.5)
Эксперименты в области электромагнитных явлений
149
Функция fi(h/d) приведена на рис. 1.3.
В соответствии с эфиродинамическими представлениями процесс развивается иначе. Магнитная волна, создаваемая токонесущим проводником, сначала пересекает ближайший к нему проводник второго контура, а затем уже в ослабленном виде пересекает второй проводник того же контура, создавая в нем ЭДС противоположного направления и уменьшенной величины. То же происходит и от другого проводника первого контура. В этом случае ЭДС на втором контуре составит величину
^llo di 2d d jiillo di
е2 =--(1---+ -) =--f2(h/d), (1.6)
2nddt d + h d + 2h 2nddt
здесь lo = 1 м (в системе СИ) - масштабный коэффициент.
Функция f2 также приведена на рис. 1.3.
Как видно из графиков, функции f и f существенно расходятся: первая уходит в логарифмическую бесконечность, вторая насыщается. При h/d = 10 отношение значений функций оказывается более 4-х.
Проведенные эксперименты подтвердили зависимость f2.
Рис. 1.3. Результаты измерения наведенной эдс в плоском контуре: зависимость f1 (h/d) ~ M1 и зависимостьf (h/d) ~ M2.
