146
Глава 4.
Электродинамические помехи проникают в информационные провода через взаимную емкость между силовыми и информационными проводами, лежащими в общем жгуте, и отстраивание от электродинамических помех, связанных с импульсными бросками напряжения до 600 Вольт амплитудой и от 0,1 до 10 мкс по длительности достаточно успешно происходит путем экранирования проводов информационных связей при заземлении всех разрывов экранов. Однако экраны практически не спасают от электромагнитных помех, связанных с проникновением магнитного поля, вызванного пульсацией токов, сквозь экран, и именно здесь таится опасность наведения помех на информационные сигналы. Разнести же провода на расстояния, обеспечивающие снижение уровня помех до допустимых значений, в большинстве случаев, особенно на подвижных объектах, не представляется возможным.
Для определения уровня наводимых электромагнитных помех логично было бы по аналогии с взаимной емкостью ввести понятие взаимной индукции между помехонесущими и информационными проводами, т.е. путем введения понятия взаимоиндукции проводов, но такое понятие в электротехнике отсутствует. В электротехнике существует понятие взаимоиндукции контуров, хотя по логике вещей каждый контур состоит из проводников и взаимоиндукция контуров должна бы рассчитываться через взаимоиндукции составлящих их проводников, но в сами выражения для взаимоиндукции проводников не входит понятие взаимоиндукции контуров. Именно это обстоятельство и вынудило автора провести соответствующие исследования, базирующиеся на эфиродинамических представлениях о распространении электромагнитных волн.
Формулировка задачи
Как известно, в теоретической электротехнике понятие взаимоиндукции проводников отсутствует, хотя имеется понятие взаимоиндукции контуров. В соответствии с законом Фарадея на
Эксперименты в области электромагнитных явлений
147
контуре, лежащем в плоскости х-у э.д.с. еху определяется выражением
дВъ
еху = - S-; (1.1)
dt
где S - площадь контура, Bz - магнитная индукция Bz = ^Н2; ^ - магнитная проницаемость; Hz - напряженность магнитного поля (рис.1.1)
Рис. 1.1. Наведение ЭДС в контуре: а - по Фарадею и Максвеллу; б - в реальности
Из выражения следует, что магнитное поле изменяется по напряженности, не меняя своего положения в пространстве, а наводимая ЭДС образуется по периферии поля, причем само магнитное поле не пересекает проводников контура.
Если в одной плоскости лежат два контура (рис. 1.2), и в первом контуре течет переменный ток, то напряженность магнитного поля, проникающего во второй контур, будет определяться в соответствии с Законом полного тока
i = J Hdl, H = i/2nr,
(1.2)
