Электромагнитное поле 161
Хотя реально одиночный пульсирующий заряд создать нельзя, используя принцип суперпозиции и отделив пульсирующие заряды диполя с сосредоточенными параметрами друг от друга, по крайней мере, теоретически это вполне допустимо. Вектор распространения мощности строится по обычным правилам паралеллограмма с той, однако, разницей, что здесь необходимо вектор электрической напряженности, направленный в сторону одного из пульсирующих зарядов (на рис 6.7 вектор Е2) перевернуть вдоль его оси в обратную сторону.
Вдоль оси диполя:
S Uпр =Uизл 2 sin(pdизл /l)sin(pdпр /l), (6.82)
4pR
поперек оси диполя:
U = U изл------- × — sin(p d изл / l) sin(pd / l ), (6.83)
4 p R R
где dmjl и dпр — соответственно расстояние между электродами излучателя и приемника.
Диаграмма направленности будет вытянута вдоль оси диполя и она будет вытянута тем сильнее, чем больше будет расстояние приемника от излучателя. А около самого излучателя она будет близка к круговой.
Стоит напомнить, что в соответствии с уравнениями Максвелла вдоль оси диполя вообще не должно быть никакого излучения, поэтому, когда профессора-электрики утверждают, что продольное излучение не соответствует уравнениям Максвелла, то они абсолютно правы. Они не правы в том, что из этого обстоятельства делается вывод о том, что такого излучения вообще быть не может, так, по крайней мере, в свое время утверждал академик И.Е.Тамм, что послужило причиной закрытия работ по исследованиям продольных электромагнитных волн. Но и академики могут ошибаться, только, к сожалению, их ошибки обходятся дорого.
162
Глава 6.
6.4. Распространение токов растекания в пресной и морской воде
Квазистатическим полем токов растекания считается случай, когда длина электромагнитной волны соизмерима с расстоянием от приемника до источника либо превышает его. С точки зрения эфиродинамики это зона, в которой электромагнитная волна продолжает подпитываться от источника. Поэтому затухание амплитуды с увеличением расстояния здесь зависит только от геометрии и мало зависит от свойств среды и частоты тока. При этом длина волны вовсе не обязательно соизмерима с расстоянием от источника.
Очевидно, что при использовании диполя с сосредоточенными параметрами основная мощность излучения затрачивается на ближнюю зону. В полупроводящей и полностью проводящей среде эту зону можно искусственно исключить, установив между электродами пластину из изоляционного материала и перераспределив тем самым ток в дальнюю зону (рис. 6.10), существенно увеличив дальность распространения токов рассеяния.
Рис. 6.10. Квазистатическое излучение тока диполем с сосредоточенными параметрами: а — без изолирующей перегородки; б — с изолирующей перегородкой между электродами
диполя; в этом случае мощность перераспределяется в дальнюю зону
Фактически в этом случае происходит как бы увеличение расстояния между электродами, что и способствует увеличению плот-
