84
Глава 3.
ской напряженности, не могут преодолеть удерживающую силу градиентных течений трубок и перестают взаимодействовать с электронными оболочками атомов. Сопротивление исчезает.
3.5. Конденсатор (электроемкость)
Создание в проводнике электрического поля заставляет всю массу электронов, находящихся в проводнике, смещаться в одну сторону, накапливаясь на одном конце и покидая другой конец. Если на обоих концах расположены металлические пластины, т.е. создан конденсатор, то при одном и том же электрическом напряжении в цепи количество электрических зарядов, наколенных на одной из пластин, будет тем больше, чем больше ее площадь и тем меньше, чем больше расстояние между пластинами.
Рассмотрим заряженный конденсатор, на одной из пластин которого помещен заряд q, а на другой –q. Наличие равных и противоположных по знаку зарядов означает, что на внутренней поверхности одной из пластин сосредоточено элементарных зарядов
n = q/e, (3.48)
создавших поле из n вихревых трубок, концы которых все входят во вторую пластину, т.е. число вышедших из одной пластины трубок равно числу вошедших во вторую пластину этих же трубок. На второй пластине имеется недостаток зарядов в том же количестве. Если бы заряды не были равны или имели один и тот же знак, такого равенства не было бы.
Площадь поперечного сечения одной трубки составит (в среднем)
Sо = Sк/n, (3.49)
где Sк — площадь пластины конденсатора, а скорость кольцевого движения по периферии трубки равна
vo = Г/2πro, (3.50)
где Г — интенсивность циркуляции эфира в трубке.
При изменении площади трубки за счет увеличения числа этих трубок — увеличения заряда на пластинах — плотность эфира в
Эфиродинамическая сущность электромагнетизма
85
трубках ρ будет изменяться по сравнению с плотностью эфира в свободной среде ρэ:
ρ/ρэ = Sо/S = ro2/r2. (3.51)
Как показано в [42–44], уравнение Бернулли применимо к винтовому потоку в целом. Разность давлений в элементарной струйке на периферии вихря и в свободном эфире составляет
∆P = ρэv 2/2, (3.52)
а для вихревой трубки кругового сечения в среднем падение давления вдоль трубки составляет [6, с. 115]
∆P = ρэv 2/4, (3.53)
для трубок некругового сечения
2 krэ Г2 DP=krэv = 22. (3.54)
r
4p22
Здесь k — коэффициент пропорциональности, учитывающий форму сечения трубки.
Поскольку расход газа в каждой трубке
voρo = vρ = const, (3.55)
получаем
22
v02r02 Г2r02
=k 24
r 4p r
DP =krv2 =k 0 0 =k 2 40 , (3.56)
r 4p r e
где ε — относительная плотность эфира в вихревой трубке в диэлектрике.
Общая сила, действующая на пластину конденсатора, равна
Г2r02S Г2r02SГ2r0n2 q2
F= DPS=k 24=k' 2 =k = . (3.57)
4pre 4Se 4eS 2e0eS
