Ацюковский В.А. Эфиродинамические основы электромагнетизма, 2-е изд. — М.:Энергоатомиздат, 2011. — 194 с. — ISBN 978-5-283-03317-4

В начало   <<<     Страница 12   >>>    1  2  3  4  5  6  7  8  9  10  11  12  13  14  15  16  17  18  19  20  21  22  23  24  25  26  27  28  29  30  31  32  33  34  35  36  37  38  39  40  41  42  43  44  45  46  47  48  49  50  51  52  53  54  55  56  57  58  59  60  61  62  63  64  65  66  67  68  69  70  71  72  73  74  75  76  77  78  79  80  81  82  83  84  85  86  87  88  89  90  91  92  93  94  95  96  97  98  99  100  101  102  103  104  105  106  107  108  109  110  111  112  113  114  115  116  117  118  119  120  121  122  123  124  125  126  127  128  129  130  131  132  133  134  135  136  137  138  139  140  141  142  143  144  145  146  147  148  149  150  151  152  153  154  155  156  157  158  159  160  161  162  163  164  165  166  167  168  169  170  171  172  173  174  175  176  177  178  179  180  181  182  183  184  185  186  187  188  189  190  191  192  193  194 

12

на созданных его последователями физических макетах, а затем в широком промышленном внедрении. И это создало у широкой массы электротехников и радиотехников, как ученых, так и прикладников, а также у всех, кто, так или иначе, столкнулся с уравнениями Максвелла, впечатление об их полноте, совершенстве и абсолютной законченности. А это-то и неверно.

Немного философии

Любое физическое явление, и здесь электромагнитные явления не являются исключением, обладают бесчисленным множеством свойств, каждое из которых можно исследовать до любой глубины, и, в принципе, чтобы исследовать любое явление во всей его полноте, необходимо бесконечно совершенствовать методы исследования и аппаратуру, с которой проводятся исследования. Полное математическое описание любого явления должно содержать бесчисленное множество уравнений, каждое из которых должно содержать бесчисленное множество членов. Именно поэтому произвести исследование любого явления полностью невозможно, так же как и составить полное его математическое описание. Речь может идти только о постепенном наращивании знаний об исследуемом явлении и только в зависимости от конкретной оставленной цели.

Не составляют здесь исключения и уравнения электромагнитного поля, разработанные Максвеллом, и сами электромагнитные явления, которые некоторые «ученые» относят к «хорошо изученным». О том, что это на самом деле в электромагнетизме далеко не всё известно, свидетельствуют работы Николы Тесла, выдающегося сербского ученого–электротехника, продемонстрировавшего множество электрических явлений, которые до сих пор, спустя сто и более лет, никто повторить не может, хотя все его патенты хорошо известны.

Хотелось бы обратить внимание на тот прискорбный факт, что, хотя по электротехнике и радиотехнике выполнено множество исследований и написаны горы книг и учебников, теория электромагнитных явлений со времен Максвелла не сдвинулась ни на шаг. Речь может идти, разве что, об отдельных моментах в конкретных приложениях, но теоретические основы остались незыблемыми.

Мало того, любые попытки как-то продолжить разработку таких основ наталкиваются на противодействие физиков-теоретиков и ученых-электротехников, поскольку такие исследования как бы

13

подрывают их авторитет Максвелла и самих этих ученых, ничего не сделавших для развития фундаментальных основ электромагнетизма. Со временем попыток продолжить фундаментальные исследования основ электромагнетизма становилось все меньше, а сейчас такие исследования и вовсе прекратились.

Между тем, в теоретической электротехнике, а значит, и в теоретической радиотехнике далеко не все в порядке, причем, в самих основах. Приведем пример.

Если взять одиночный провод и пропустить через него ток i, неважно какой, то напряженность магнитного поля Н вокруг него определится законом полного тока и будет равна

i H= , (1)

2pR

где R — расстояние от центра провода до точки, в которой измеряется напряженность магнитного поля. Никакого ограничения на распространение магнитного поля нет, а его удельная энергия определяется выражением

H 2 i2

=m

2 0 8p2R2

w=m0 =m0 22. (2)

Если теперь рассчитать энергию магнитного поля, приходящуюся на l =1 метр длины проводника

¥ H2¥ i2 i2l¥ dR

W = ∫m0 dV = ∫m0 22 2pRldR =m0 2 ∫ =

R0 2R0 8pR4p R0 R

i l |¥

= m 0----2lnR =¥! (3)

4p2

Это обстоятельство давно всем известно, и обычно ответ таков: ведь где-то существует обратный провод, а тогда от обоих прово-



Hosted by uCoz