Эфиродинамическая сущность электромагнетизма 91
казавшего, что магнитная стрелка устанавливается перпендикулярно проводнику с током, вырисовывается практически единственно возможная структура магнитной силовой линии как некоторой трубки, в которой по поверхности течет эфир в одном направлении, а внутри трубки возвращается в противоположном, а сама же трубка вращается, так что по ее поверхности эфир течет по винтовой линии с углом в 45о к оси трубки. При этом поскольку формирование магнитной силовой линии производится электронами, которые сами представляют собой винтовые тороиды наиболее вероятной структурой магнитной силовой линии является набор винтовых тороидов. Взаимодействие винтовых потоков эфира показано на рис. 4.3.
Рис. 4.3. Структура нитных силовых линий
Таким образом, структуры силовых линий магнитного поля и электрического поля во многом идентичны, но имеют и различия. Электрическое поле имеет источник винтового движения в торце, а магнитное поле с поверхности всей трубки, поэтому магнитная трубка может структурироваться в набор винтовых тороидов, а электрическая трубка не может. Однако все это требует уточнения.
Из выражения
H = vм //iоc
(4.8)
и закона полного тока
i = <iHdl; H =i/ 2pR
(4.9)
Вытекает
vì
im0 2pR
(4.10)
маг-
92
Глава 4.
а если в материале скорость винтового потока выше, то
im0m vì =, (4.11)
2pR
где µ — относительная скорость потока эфира в материале по сравнению с плотностью этого же потока в вакууме.
Изменение скорости эфирного потока в материале обеспечивается изменением ориентации доменов, которые потоками, расположенными на их периферии, либо увеличивают общую скорость потока (парамагнетики и ферромагнетики), либо уменьшают (диамагнетики).
Сопоставим с полученной зависимостью закон Ампера для силового взаимодействия проводников:
m0mi1i2 dF =dl (4.12)
2pR
и представим его в форме
dF i1m0m =, dli2 2pR
(4.13)1
откуда видна полная идентичность выражений для скорости винтового потока эфира и закона Ампера по силовому взаимодействию проводников.
Как следует из закона полного тока, уменьшение напряженности магнитного поля вокруг прямолинейного проводника с током должно происходить по гиперболической зависимости и, следовательно, отношение напряженностей должно соответствовать выражению
Н1/Н2 = R2/R1, (4.14)
где R2 и R1 — соответственно расстояние от центра проводника до точек измерения напряженностей магнитного поля. Однако эфир
1 Деление векторов друг на друга закономерно, поскольку вектора коллинеарны.
