Ацюковский В.А. Эфиродинамические основы электромагнетизма, 2-е изд. — М.:Энергоатомиздат, 2011. — 194 с. — ISBN 978-5-283-03317-4

В начало   <<<     Страница 124   >>>    1  2  3  4  5  6  7  8  9  10  11  12  13  14  15  16  17  18  19  20  21  22  23  24  25  26  27  28  29  30  31  32  33  34  35  36  37  38  39  40  41  42  43  44  45  46  47  48  49  50  51  52  53  54  55  56  57  58  59  60  61  62  63  64  65  66  67  68  69  70  71  72  73  74  75  76  77  78  79  80  81  82  83  84  85  86  87  88  89  90  91  92  93  94  95  96  97  98  99  100  101  102  103  104  105  106  107  108  109  110  111  112  113  114  115  116  117  118  119  120  121  122  123  124  125  126  127  128  129  130  131  132  133  134  135  136  137  138  139  140  141  142  143  144  145  146  147  148  149  150  151  152  153  154  155  156  157  158  159  160  161  162  163  164  165  166  167  168  169  170  171  172  173  174  175  176  177  178  179  180  181  182  183  184  185  186  187  188  189  190  191  192  193  194 

124

В соответствии с законом Био-Савара тороидальная составляющая винтовой скорости эфирного потока убывает пропорционально кубу расстояния, а кольцевая в соответствии с теоремой Гаусса — пропорционально квадрату расстояния. Поэтому в дальнейшем тороидальная составляющая скорости не учитывается, и можно считать, что взаимодействие электронов осуществляется только под влиянием кольцевой составляющей потоков эфира вокруг электронов.

Скорость перемещения электронов вдоль провода при постоянном токе величиной I, А, сечении провода Sпр, содержании свободных электронов в металле N, м–3, заряде одного электрона е составляет:

I veпр = . (5.35)

eNSпр

Физически взаимодействие между проводниками осуществляется за счет того, что сориентированные в пространстве электроны создают вокруг проводников потоки эфира, структурированные в прилегающие друг к другу винтовые тороиды эфира, которые воспринимаются как магнитное поле токов (рис. 5.8).

а) б)

Рис. 5.8. Взаимодействие электронов в параллельных проводниках: а —

при протекании токов в одном направлении; б при протекании токов в противоположных направлениях

При параллельной ориентации электронов в обоих проводах направления кольцевого движения вихревого поля vп и электрона vк на той стороне частицы, которая обращена к полеобразующим вихрям, противоположны, градиент скорости кольцевого движения будет больше, чем с противоположной стороны, и поэтому давле-

Физическая сущность электромагнитных взаимодействий 125

ние эфира на сторонах проводов, обращенных друг к другу, будет меньше, чем с противоположных.

В соответствии с уравнением Бернулли эти давления определятся выражениями:

в области а:

P = P о — ρэ(ve — vп)2/2; (5.36)

в области b:

/ 2 (5.37)

P = P о — ρэ [ve — (vп — bдvп дr ) /2;

Пренебрегая малыми членами, получим разность давлений, действующих на электрон:

∆ P = 2ρэvevп , (5.38)

где ve — скорость потока эфира на поверхности электрона; vп — скорость потока эфира, созданного электроном, находящимся в первом проводе, на поверхности электрона, находящегося во втором проводе.

Если бы электрон во втором проводе был повернут так, чтобы направление его главной оси совпадало с направлением оси проводника, то сила, действующая на один электрон во втором проводе, составила бы величину, равную:

F = 2ρэvevпSe.сеч. =2ρэvevп πre2. (5.39)

При учете реального угла α2 поворота электронов, находящихся во втором проводе, сила воздействия на все электроны второго провода составит:

F2 = ρэve 4π r e2vпα2/2 = en2vпα2/2, (5.40)

где e — заряд электрона; n2 — количество электронов во втором проводе.



Hosted by uCoz