Электромагнитное поле
169
от ближнего электрода в ней будет больше, чем от дальнего. Эта разность напряженностей для симметричного диполя с расстоянием между электродами d составит для постоянного тока вдоль оси диполя
δe = δe1 +δe2 = 3 - 3 , (6.86)
ir i(r + d)
4pr3 4p(r + d)3
где r — расстояние от точки до ближнего электрода.
Если d << r, то
id δe = 3 . (6.87)
2pr
По оси симметрии диполя имеем:
| δ1 | = | δ2 |; r1 = r2 . (6.88)
Из рисунка видно, что вдоль оси диполя векторы мощности, скорости распространения и электрической напряженности совпадают по направлению с направлением оси диполя, а поперек оси диполя вектор распространения мощности перпендикулярен оси диполя, а вектор электрической напряженности параллелен оси диполя и перпендикулярен направлению распространения мощности, как это и бывает в обычных радиоволнах.
Основная мощность при этом излучается не поперек, а вдоль оси диполя.
Как было показано выше, при развитии элементарной трубки электрического поля в продольном направлении на ее торце поток эфира перемещается в направлении, перпендикулярном ее оси. Следовательно, развитие электрического поля в пространстве во всех направлениях будет происходить со скоростью одинаковой и равной скорости распространения света в данной среде, независимо от значения вектора потока плотности мощности. Поэтому скорость распространения тока в среде будет той же, что и скорость распространения электрической индукции, т.е.
170
Глава 6.
cr=c/e. (6.89)
где с — скорость света в вакууме, а ε — относительная диэлектрическая проницаемость среды. Отсюда длина электрической волны в среде определится как
Я = с r /f ; (6.90)
Плотность тока на излучающем электроде, имеющем площадь излучения S, составляет
8o = io /S, (6.91)
и на расстоянии r от электрода определится как
S dr =do 2 (6.92)
4pr
Ток, истекающий из каждого электрода диполя с сосредоточенными параметрами, распространяется радиально во все стороны. И если известна величина этого тока, то плотность этого тока в каждой точке среды определяется простым соотношением
ir δe = 3 . (6.93)
4pr
Вдоль оси диполя при расстоянии между электродами d = λ/2, плотность тока составит:
I Г1 + 1
4pr12
(1 + l/2r 1)2
(6.94)
Здесь r1 — расстояние вдоль оси диполя от ближайшего электрода.
Следует обратить внимание на то, что плотность тока, по крайней мере, в ближней зоне от источника оказывается независимой ни от свойств среды, ни от временных параметров самого тока. Обычным возражением здесь является наличие потерь в среде. Однако следует напомнить, что ток, пропускаемый через обычный резистор, на его выходе имеет ту же величину, что и на входе, несмотря на потери энергии в этом резисторе, которые вы-
