Ацюковский В.А. Эфиродинамические основы электромагнетизма, 2-е изд. — М.:Энергоатомиздат, 2011. — 194 с. — ISBN 978-5-283-03317-4

В начало   <<<     Страница 161   >>>    1  2  3  4  5  6  7  8  9  10  11  12  13  14  15  16  17  18  19  20  21  22  23  24  25  26  27  28  29  30  31  32  33  34  35  36  37  38  39  40  41  42  43  44  45  46  47  48  49  50  51  52  53  54  55  56  57  58  59  60  61  62  63  64  65  66  67  68  69  70  71  72  73  74  75  76  77  78  79  80  81  82  83  84  85  86  87  88  89  90  91  92  93  94  95  96  97  98  99  100  101  102  103  104  105  106  107  108  109  110  111  112  113  114  115  116  117  118  119  120  121  122  123  124  125  126  127  128  129  130  131  132  133  134  135  136  137  138  139  140  141  142  143  144  145  146  147  148  149  150  151  152  153  154  155  156  157  158  159  160  161  162  163  164  165  166  167  168  169  170  171  172  173  174  175  176  177  178  179  180  181  182  183  184  185  186  187  188  189  190  191  192  193  194 

Электромагнитное поле 161

Хотя реально одиночный пульсирующий заряд создать нельзя, используя принцип суперпозиции и отделив пульсирующие заряды диполя с сосредоточенными параметрами друг от друга, по крайней мере, теоретически это вполне допустимо. Вектор распространения мощности строится по обычным правилам паралеллограмма с той, однако, разницей, что здесь необходимо вектор электрической напряженности, направленный в сторону одного из пульсирующих зарядов (на рис 6.7 вектор Е2) перевернуть вдоль его оси в обратную сторону.

Вдоль оси диполя:

S Uпр =Uизл 2 sin(pdизл /l)sin(pdпр /l), (6.82)

4pR

поперек оси диполя:

U = U изл------- × — sin(p d изл / l) sin(pd / l ), (6.83)

4 p R R

где dmjl и dпр — соответственно расстояние между электродами излучателя и приемника.

Диаграмма направленности будет вытянута вдоль оси диполя и она будет вытянута тем сильнее, чем больше будет расстояние приемника от излучателя. А около самого излучателя она будет близка к круговой.

Стоит напомнить, что в соответствии с уравнениями Максвелла вдоль оси диполя вообще не должно быть никакого излучения, поэтому, когда профессора-электрики утверждают, что продольное излучение не соответствует уравнениям Максвелла, то они абсолютно правы. Они не правы в том, что из этого обстоятельства делается вывод о том, что такого излучения вообще быть не может, так, по крайней мере, в свое время утверждал академик И.Е.Тамм, что послужило причиной закрытия работ по исследованиям продольных электромагнитных волн. Но и академики могут ошибаться, только, к сожалению, их ошибки обходятся дорого.

162

Глава 6.

6.4. Распространение токов растекания в пресной и морской воде

Квазистатическим полем токов растекания считается случай, когда длина электромагнитной волны соизмерима с расстоянием от приемника до источника либо превышает его. С точки зрения эфиродинамики это зона, в которой электромагнитная волна продолжает подпитываться от источника. Поэтому затухание амплитуды с увеличением расстояния здесь зависит только от геометрии и мало зависит от свойств среды и частоты тока. При этом длина волны вовсе не обязательно соизмерима с расстоянием от источника.

Очевидно, что при использовании диполя с сосредоточенными параметрами основная мощность излучения затрачивается на ближнюю зону. В полупроводящей и полностью проводящей среде эту зону можно искусственно исключить, установив между электродами пластину из изоляционного материала и перераспределив тем самым ток в дальнюю зону (рис. 6.10), существенно увеличив дальность распространения токов рассеяния.

Рис. 6.10. Квазистатическое излучение тока диполем с сосредоточенными параметрами: а — без изолирующей перегородки; б — с изолирующей перегородкой между электродами

диполя; в этом случае мощность перераспределяется в дальнюю зону

Фактически в этом случае происходит как бы увеличение расстояния между электродами, что и способствует увеличению плот-



Hosted by uCoz