Ацюковский В.А. Эфиродинамические основы электромагнетизма, 2-е изд. — М.:Энергоатомиздат, 2011. — 194 с. — ISBN 978-5-283-03317-4

В начало   <<<     Страница 157   >>>    1  2  3  4  5  6  7  8  9  10  11  12  13  14  15  16  17  18  19  20  21  22  23  24  25  26  27  28  29  30  31  32  33  34  35  36  37  38  39  40  41  42  43  44  45  46  47  48  49  50  51  52  53  54  55  56  57  58  59  60  61  62  63  64  65  66  67  68  69  70  71  72  73  74  75  76  77  78  79  80  81  82  83  84  85  86  87  88  89  90  91  92  93  94  95  96  97  98  99  100  101  102  103  104  105  106  107  108  109  110  111  112  113  114  115  116  117  118  119  120  121  122  123  124  125  126  127  128  129  130  131  132  133  134  135  136  137  138  139  140  141  142  143  144  145  146  147  148  149  150  151  152  153  154  155  156  157  158  159  160  161  162  163  164  165  166  167  168  169  170  171  172  173  174  175  176  177  178  179  180  181  182  183  184  185  186  187  188  189  190  191  192  193  194 

Электромагнитное поле

157

4) divde+¶de/c¶t = 0. * (6.71)

5) div grad B + ¶ grad B/ c¶t = 0; * (6.72)

Здесь D — вектор электрической индукции, δе — вектор плотности электрического тока в среде, B — вектор магнитной индукции.

Интегральные выражения приобретут вид:

1) e = &E(t-r /c)dl Ü-d0M(t)/dt; (6 73)

l

2) eM = §H(t - r / c)dl Ü i(t) = dq(t) /dt; (6.74)

l

3) Fe = \D(t-r /c)dS Ü q(t); (6 75)

S

4) FM=JBdS = 0. (676)

S

Здесь е и ем — электрическая и магнитная разность потенциалов; Фe и Фм — электрический и магнитный потоки; i — электрический ток в проводнике; q — заряд, перемещающийся в направлении электрического тока (направленное перемещение придает ему форму вектора).

Первое выражение — закон Фарадея электромагнитной индукции и второе — закон полного тока отличаются от обычных наличием в них запаздывания.

Приведенные выше уравнения электромагнитного поля частным решением имеют уравнения Максвелла, справедливые для электромагнитного волнового фронта, однако в ряде случаев позволяют решить некоторые задачи, которые нельзя решить на основе максвелловских уравнений, например задачу об излучения

Примечание: деление векторов D, δе, и grad В на вектор с означает, что эти вектора коллинеарны, т.е. в пространстве имеют строго одно и то же направление.

158

Глава 6.

диполя с сосредоточенными параметрами в полупроводящей среде. При выполнении ряда условий в таком диполе основная доля энергии будет распространяться не в поперечном относительно векторов Е и Н направлении, а в направлении вектора Е и перпендикулярно вектору Н. Это продольное распространение электромагнитного поля практически еще не изучено, хотя и подтверждено экспериментально.

Необходимо отметить, что указанным выше вовсе не должно закончиться уточнение уравнений электромагнитного поля. Этот процесс должен продолжаться все то время, пока будет возникать необходимость во все более полном решении прикладных задач. Так, например, в дальнейшем при формулировке Закона полного тока следует учесть факт сжимаемости эфира, следовательно, сжимаемость самого магнитного поля и соответствующее изменение закона гиперболического убывания напряженности магнитного поля вблизи проводника.

Таким образом, эфиродинамические представления позволяют уточнить формулировки электромагнетизма в некоторых случаях существенным образом. Проведенные уточнения ни в коем случае не являются полными. Описание электромагнитного поля, как и любого физического явления, может уточняться беспредельно по мере увеличения числа сторон и свойств полей, охватываемых моделями, поскольку общее число сторон и свойств любого явления бесконечно велико.

6.3. Распространение электрических волн в полупроводящей среде

Как известно, всякая среда, в которой распространяются электромагнитные волны, характеризуется удельной проводимостью <т, магнитной проницаемостью и диэлектрической проницаемостью. Магнитная проницаемость среды составляет /и0/и, где /г0 = 4π ·10–7 Гн/м, ц - относительная магнитная проницаемость среды, Диэлектрическая проницаемость среды составляет e0s, где г0 = 8,85· 10–12 Ф/м, г - относительная диэлектрическая проницаемость среды. Однако для различных сред соотношения могут быть самыми разными, так что для некоторых из них, считающимися полупроводящими, основную роль играет либо только диэлектрическая проницае-



Hosted by uCoz