Ацюковский В.А. Эфиродинамические основы электромагнетизма, 2-е изд. — М.:Энергоатомиздат, 2011. — 194 с. — ISBN 978-5-283-03317-4

В начало   <<<     Страница 111   >>>    1  2  3  4  5  6  7  8  9  10  11  12  13  14  15  16  17  18  19  20  21  22  23  24  25  26  27  28  29  30  31  32  33  34  35  36  37  38  39  40  41  42  43  44  45  46  47  48  49  50  51  52  53  54  55  56  57  58  59  60  61  62  63  64  65  66  67  68  69  70  71  72  73  74  75  76  77  78  79  80  81  82  83  84  85  86  87  88  89  90  91  92  93  94  95  96  97  98  99  100  101  102  103  104  105  106  107  108  109  110  111  112  113  114  115  116  117  118  119  120  121  122  123  124  125  126  127  128  129  130  131  132  133  134  135  136  137  138  139  140  141  142  143  144  145  146  147  148  149  150  151  152  153  154  155  156  157  158  159  160  161  162  163  164  165  166  167  168  169  170  171  172  173  174  175  176  177  178  179  180  181  182  183  184  185  186  187  188  189  190  191  192  193  194 

Физическая сущность электромагнитных взаимодействий 111

Дополнительно следует заметить, что коэффициент взаимоиндукции проводников должен зависеть и от соотношения диаметров проводов, что требует дополнительного исследования.

Сопоставим результаты расчетов для взаимоиндукции контуров обычным и предлагаемым способами.

В соответствии с законом электромагнитной индукции Фарадея и Максвелла коэффициент взаимоиндукции контуров при синусоидальном токе в первичном проводнике составляет

MK = 2 = o, кг 1м2с (В·А 1), I 2p R

(5.21)

Но для определения ЭДС взаимоиндукции двух прямоугольных контуров здесь тоже необходимо привлечение закона полного тока

i = \ H d l, H = i /2πR,

(5.22)

где R — расстояние от токонесущего провода до точки измерения магнитной напряженности Н.

В соответствии с законом Фарадея коэффициент взаимной индукции между двумя проводными линиями определяется выражением [2, c. 406]:

mml rr

M1 = o ln 1'2 12'

2p

rr

12 1'2'

Здесь r12, r12’, r12’ , r1”2’ 5.3а).

(5.23) расстояния между проводниками (рис.

а) б)

Рис. 5.3. К выводу коэффициента взаимоиндукции контуров

Если контуры находятся в одной плоскости, то

112

(5.24) r1′2 = d; r12′ = d + h1; r12 = d + h2; r1′2′ = d + h1 + h2.

Здесь d — расстояние между близлежащими проводниками двух контуров; h1 и h2 — расстояния между проводниками в каждом контуре. При этом взаимным влиянием боковых проводников в контурах можно пренебречь (проверено экспериментально). В этом случае магнитное поле, выходящее из проводов первого контура, заходит в площадь второго контура, ослабляясь по мере удаления от токонесущих проводов первого контура по закону полного тока (рис. 5.3б).

В соответствии с законом Фарадея электродвижущая сила во втором контуре при h1 = h2 = h будет определяться выражением

m om l di 1\ с dR с dR

m o m l di 1 (1 + h / d)2 ldi

=------------- ln--------------= 1 M 1

2p dt 1 + 2h/d dt

(5.25)

где

mom (1 + h/d)2 mom M1 =ln =f1;

2p 1+2h/d 2p

(1 + h / d)2 f1 =ln .

1+ 2h/ d

При h >>d имеем:

mom h M1 = ln, (5.26)

2p 2d

и при устремлении величины h к бесконечности коэффициент взаимоиндукции, приходящийся на единицу длины контура, также устремляется к бесконечности, хотя и по логарифмическому закону, что противоречит физическому смыслу.



Hosted by uCoz