98
Глава 4.
где Fо — сила сжатия пружины, то для сжатых эфирных потоков будем иметь на единицу длины соленоида
p2 k' (iw)2 w =— = —— (4.31)
2k 2 l
Сопоставляя полученное выражение с известным выражением для энергии соленоида
//(iw)2 w=J^ (4.32)
2l
обнаруживаем, что физический смысл магнитной проницаемости вакуума соответствует коэффициенту упругости эфира.
При наличии железа в сердечнике дросселя магнитное поле, создаваемое обмотками соленоида, — упорядоченные потоки эфира — тратит свою энергию на разворот доменов — конгломератов молекул железа. Такие конгломераты находятся в сердечнике в не упорядоченном положении, ориентированы в пространстве во всех возможных направлениях относительно равномерно. Но под воздействием магнитного поля — упорядоченных кольцевых потоков эфира, являющихся результатом упорядоченной ориентации электронов в токонесущем проводе, — домены также разворачиваются и образуют магнитное поле сердечника. Здесь уже магнитное поле представляет собой набор винтовых вихревых трубок, и его структура, таким образом, отличается от магнитного поля, создаваемого током.
Таким образом, имеет место последовательная цепь событий: электрическое поле в проводнике обмотки соленоида заставляет электроны проводника разворачиваться главными осями в направлении оси проводника, этим самым создаются потоки кольцевого движения эфира вокруг проводника. Потоки эфира проникают в железный сердечник и вынуждают домены развернуться соответственно в общем направлении так, что оси винтовых трубок магнитного поля, создаваемые доменами, ориентируются частично в общем направлении, перпендикулярно направлению воздействующего на них внешнего потока.
Поскольку каждая такая винтовая трубка связана с соответствующим доменом, находящимся в связи с остальным материалом
Эфиродинамическая сущность электромагнетизма 99
сердечника, то эти связи напрягаются подобно пружине, и если внешний поток исчезнет, то они вернут домен в исходное положение. Магнитное поле, созданное сердечником, исчезнет. Так обстоит дело с магнитомягким материалом.
Для магнитотвердого материала дело обстоит иначе. Если сопротивление связей доменов в материале удается преодолеть внешним потоком, то они могут и не возвратить домен в исходное состояние. Тогда магнитное поле сохранится и после отключения тока из обмотки соленоида.
Но наиболее простым способом ослабления связей доменов с материалом является, как известно, нагрев магнитотвердого материала вплоть до его расплавления. Тогда внешнее магнитное поле легко ориентирует домены в нужном направлении, а затем, после остывания материала, межмолекулярные связи закрепляют домен в этом положении. Материал становится постоянным магнитом.
При наличии железа в дросселе общая запасенная энергия магнитного поля будет пропорциональна объему железа:
mmo(iw)2 2l2
W= o2 Vж. (4.33)
Поскольку объем железа дросселя составляет Vж = Sжlж , где Sж — сечение сердечника, а lж — длина магнитной силовой линии в сердечнике, то получим
mmo(iw)2 2l2
W= o2 Sжlж, (4.34)
где µ — относительная магнитная проницаемость железа. После сокращений будем иметь:
mmo (iw)2 Sw2i2 i2
W= S =mmo =L, (4.35)
2lж 2 2
где
Sw2 w2 lж
L=mmo = ;Rм = . (4.36)
lж Rм mmoSж
Здесь Rм — магнитное сопротивление сердечника.
