Эфиродинамическая сущность электромагнетизма 101
е = — L di/dt. (4.37)
4.4. Электромагнитная индукция
Как известно, закон электромагнитной индукции
e = — Вlv (4.38)
отражает процесс наведения электродвижущей силы e в проводнике длиной l при перемещении его со скоростью v в магнитном поле, индукция которого равна В. Это закон близкодействия, непосредственно отражающий взаимодействие магнитного поля и движущегося в нем проводника.
Рассмотрим физическую сущность данного процесса.
Как было показано выше, основным видом движения эфира в магнитном поле является все же не вращательное, а поступательное движение эфира, которое может сочетаться с вращательным, но может и не сочетаться.
При отсутствии магнитного поля, т.е. при отсутствии внешних потоков эфира, электроны в проводнике находятся в тепловом движении, среднее положение их главных осей распределено в пространстве равномерно. Положение не меняется, если через проводник проникают потоки эфира, поскольку в каком бы положении ни находился электрон, все моменты давления вокруг него будут уравновешены.
Внешние потоки эфира — внешнее магнитное поле — на каждом электроне создают давление торможения на той стороне электрона, которая обращена к потоку. В соответствии с законами газовой механики на этой стороне образуется уплотнение газа, однако избыток этого давления, создающий момент силы, пытающийся повернуть электрон, уравновешивается таким же моментом силы давления на другом участке того же электрона.
Если же проводник начинает двигаться относительно потоков эфира, то симметрия моментов нарушается.
К кольцевому вращению эфира добавляется скорость перемещения проводника, и на одной стороне электрона скорость кольцевого движения электрона складывается со скоростью движения проводника, на противоположном конце вычитается. (рис. 4.7).
102
Глава 4.
Изменение давления на стороне электрона, обращенной к потоку, вызывает увеличение плотности
эфира на этой стороне электрона, так что
Рис. 4.7. Переориентация электронов в проводнике при его движении в магнитном поле
ρп = kρρэ; kρ = kvvм > 1.
(4.39)
Здесь kρ — коэффициент увеличения плотности эфира; kv — коэффициент пропорциональности между коэффициентом увеличения плотности эфира и скоростью внешнего потока эфира vм, пропорциональной значению магнитной индукции В.
Изменение давления на том участке электрона, кольцевое движение в котором совпадает с движением проводника, составляет
∆P1 = kρρэ (vе + vп)2,
(4.40)
а на том участке, где кольцевое движение имеет противоположное движению проводника направление, изменение давления составит
∆P2 = kρρэ (vе — vп) 2,
(4.41)
где vк — скорость кольцевого движения на поверхности электрона; vп — скорость перемещения проводника. Разность этих давлений составит
∆P = ∆P1 — ∆P2 = 4kρρэ vе vп0 = 4kvvеvмvп,
(4.42)
а величина момента, разворачивающего главную ось электрона в направлении оси проводника,
М = ∆Psеrе = 4kvvеvмvпSеrе,
(4.43)
