Физическая сущность электромагнитных взаимодействий 109
Здесь правая часть уравнения выступает причиной, а левая следствием и менять их местами нельзя. Магнитное поле, описываемое правой частью уравнения является причиной появлении циркуляции электрической напряженности в проводнике контура. Однако, учитывая, что для линейных проводников, лежащих в направлении оси у
dEz dE ¶ H
rot E =--------------= - mm o------ (5.10)
d y dz ¶t
а также то, что в рассматриваемом случае Еz = 0, имеем:
dE ¶ H
— = gradz E e = mm o------, (5.11)
dz ¶ t
или
¶ H dEy = mm o — dz, (5.12)
¶ t
получаем
¶ H р Ey = mm o------ I dz. (5.13)
Учитывая выражение 5.5, а также, что
jdz = 2pro; (5.14)
где r o - радиус токонесущего проводника, получаем:
ro¶i(t)
E(t + R/ c) = mm o------. (5.15)
R¶t
Информационные провода, как правило, находятся в воздушной среде, для которой µ = 1. Тогда при синусоидальном сигнале
i(t) = I sin w t (5.16)
получим с учетом запаздывания:
110
E(t + R/ c) = mm o o = mmow I cos w (t), (5.17)
R¶t R
откуда коэффициент взаимоиндукции параллельно проложенных проводов будет равен:
E I
kвз ==mowo R
(5.18)
А коэффициент взаимоиндукции проводов составит
M
пр
e El ro
= mowl
II
R
кг 1м2с (В·А 1)
(5.19)
и наведенная во вторичном проводнике э.д.с. е составит:
e(t) = mowl o I cosw(t + R / c). R
х
(5.20)
Таким образом, появляется возможность рассматривать процесс наведения э.д.с. в проводниках не как результат пересечения магнитным полем
площади контура, такого процесса в природе вообще не существует, а как результат пересечения магнитным полем проводников (рис. 5.2), и на этой основе, в частности, ввести в электротехнику и отсутствующее в настоящее время понятие взаимоиндукции проводников, точнее, распространить имеющееся в электротехнике понятие электромагнитной индукции и на взаимодействие двух проводников.
Рис. 5.2. Наведение ЭДС при пересечении проводником постоянного магнитного поля — электромагнитная индукция
