Ацюковский В.А. Эфиродинамические основы электромагнетизма, 2-е изд. — М.:Энергоатомиздат, 2011. — 194 с. — ISBN 978-5-283-03317-4

В начало   <<<     Страница 95   >>>    1  2  3  4  5  6  7  8  9  10  11  12  13  14  15  16  17  18  19  20  21  22  23  24  25  26  27  28  29  30  31  32  33  34  35  36  37  38  39  40  41  42  43  44  45  46  47  48  49  50  51  52  53  54  55  56  57  58  59  60  61  62  63  64  65  66  67  68  69  70  71  72  73  74  75  76  77  78  79  80  81  82  83  84  85  86  87  88  89  90  91  92  93  94  95  96  97  98  99  100  101  102  103  104  105  106  107  108  109  110  111  112  113  114  115  116  117  118  119  120  121  122  123  124  125  126  127  128  129  130  131  132  133  134  135  136  137  138  139  140  141  142  143  144  145  146  147  148  149  150  151  152  153  154  155  156  157  158  159  160  161  162  163  164  165  166  167  168  169  170  171  172  173  174  175  176  177  178  179  180  181  182  183  184  185  186  187  188  189  190  191  192  193  194 

Эфиродинамическая сущность электромагнетизма 95

ния за счет вращения газа, так как направление сопрягаемых потоков газа одинаково — в строну, перпендикулярную плоскости рисунка. В области 2 — все наоборот — отталкивание вихрей происходит за счет вращения потоков эфира в плоскости рисунка, а притяжение — за счет противоположного направления движений газа в плоскости, перпендикулярной плоскости рисунка. При этом составляющие сил, вызванных поступательным движением эфира, уравновешены между собой, так же как и составляющие сил, вызванные вращательным движением эфира также уравновешены между собой.

Положение существенно меняется, если внешней силой, например, электрическим полем, электрону придано поступательное движение со скоростью v. В этом случае к скорости потока эфира в электрическом поле vп по поверхности кольца добавляется скорость

поступательного движения электрона. Разность скоростей, лежащих в плоскости чертежа в области 1 составит

∆v1 = vе + vп + v, (4.15)

а в области 2 соответственно

∆v2 = vе — vп + v. (4.16)

Квадраты их соответственно равны

(∆v1) 2 = vе2 + vп2 + v2 + 2vеv + 2vпv; (4.17)

(∆v2) 2 = vе2 + vп2 — 2vеvп + v2 + 2vеv — 2vпv. (4.18)

Рис. 4.5. Уравновешивание давлений, действующих на электрон в магнитном поле

96

Глава 4.

Разность квадратов скоростей в направлении, перпендикулярном плоскости рисунка, соответственно равна:

Av'1 = vе — vп; Av'2 = vе + vп. (4.19)

Здесь квадраты разностей скоростей составят

(Av'1) = vе — 2vеvп + vп; (4.20)

(4.21)

(Av'2) = vе + 2vеvп + vп ;

Сумма квадратов скоростей в каждой области будет равна

(Av1) 2 + (Av'1) 2 = 2vе2 + 2vп2 + v2 + 2vеv + 2vпv; (4.22)

(4.23) (Av2) 2 + (Av'2) 2 = 2vе2 + 2vп2 + v2 + 2vеv — 2vп

а их разность составит

/1 2 ,. ,2] [( 1 2 лл,2] (4.24)

[(Av1) + (Av 1) — Av2) + (Av2) = 4 vпv.

В соответствии с уравнением Бернулли имеем

2 (4.25)

P =рэС —pэv /2

и, следовательно,

(4.26) АP = 2y0эvпv.

Сила, действующая на эквивалентную поверхность электрона

S3KB, определится как

F = APSэкв = 2p Sэкв vпv = [Bv],



Hosted by uCoz