Эфиродинамическая сущность электромагнетизма
83
U = EL, (3.43)
Получим
US U =s
I=s = , (3.44)
LR
где
1L rL R= = (3.45)
sSS
есть активное сопротивление всего проводника, а ρ = 1/σ — его удельное сопротивление.
Мощность, затрачиваемая на создание тока в проводнике, составит:
P = F∆vV, (3.46)
где F = EeN — сила, воздействующая на электроны; ∆v — приращение скорости электронов; V = SL — объем проводника. Подставляя соответствующие значения, получаем
Ee l2 22
P=EeN SL = E σSL = EL·EσS = UI = I R = U /R, (3.47)
mu
где U – падение напряжения на проводнике, I – ток в проводнике.
Выражение отражает значение активной мощности, которую необходимо затратить в проводнике, имеющего сопротивление R для пропускания в нем тока I. Эта мощность затрачивается на разогрев проводника и не возвращается обратно в цепь.
С изложенных позиций может быть рассмотрен и механизм сверхпроводимости.
При понижении температуры уменьшается не только тепловая скорость самих электронов, но и амплитуда волн на поверхностях электронных оболочек молекул. Начиная с некоторого значения температуры электроны металла, попавшие в трубки электриче-
84
Глава 3.
ской напряженности, не могут преодолеть удерживающую силу градиентных течений трубок и перестают взаимодействовать с электронными оболочками атомов. Сопротивление исчезает.
3.5. Конденсатор (электроемкость)
Создание в проводнике электрического поля заставляет всю массу электронов, находящихся в проводнике, смещаться в одну сторону, накапливаясь на одном конце и покидая другой конец. Если на обоих концах расположены металлические пластины, т.е. создан конденсатор, то при одном и том же электрическом напряжении в цепи количество электрических зарядов, наколенных на одной из пластин, будет тем больше, чем больше ее площадь и тем меньше, чем больше расстояние между пластинами.
Рассмотрим заряженный конденсатор, на одной из пластин которого помещен заряд q, а на другой –q. Наличие равных и противоположных по знаку зарядов означает, что на внутренней поверхности одной из пластин сосредоточено элементарных зарядов
n = q/e, (3.48)
создавших поле из n вихревых трубок, концы которых все входят во вторую пластину, т.е. число вышедших из одной пластины трубок равно числу вошедших во вторую пластину этих же трубок. На второй пластине имеется недостаток зарядов в том же количестве. Если бы заряды не были равны или имели один и тот же знак, такого равенства не было бы.
Площадь поперечного сечения одной трубки составит (в среднем)
Sо = Sк/n, (3.49)
где Sк — площадь пластины конденсатора, а скорость кольцевого движения по периферии трубки равна
vo = Г/2πro, (3.50)
где Г — интенсивность циркуляции эфира в трубке.
При изменении площади трубки за счет увеличения числа этих трубок — увеличения заряда на пластинах — плотность эфира в
