Эфиродинамическая сущность электромагнетизма
75
где рм — плотность эфира, вовлекаемого в движение электрического поля в материале ;рэ — плотность эфира в свободном пространстве.
В оптических средах кρ = п, т.е. равно показателю преломления. Обычно показатель преломления находится в пределах 1,41,6, поэтому плотность эфира, вовлекаемого в движение в электрическом поле, больше плотности свободного эфира всего в 2-2,5 раза, т. е. составляет величину около 2·10–11 кгм–3.
Сопоставляя ее с массовой плотностью тех же оптических стекол, составляющей величину порядка (2,65–3)·103 кг·м–3, видим, что в движение в электрическом поле вовлекается весьма небольшая часть эфира, порядка 10–14 от всей массы эфира, образующей материал. В металлах, возможно, эта доля больше.
3.3. Свободный электрон в электрическом поле
Рассмотрим движение электрона — винтового вихревого кольца уплотненного эфира в винтовом поле эфира — электрическом поле. Попав в вихревое поле, созданное также винтовыми тороидальными образованиями эфира, электрон вынужден развернуться так, чтобы плоскость его кольцевого движения совпала с плоскостью кольцевого движения эфира в трубках. Поскольку в вакууме никакого соударения с молекулами вещества нет, то ориентация развернувшегося по полю электрона будет сохраняться неопределенно долго. После этого под действием разности давлений, действующих на электрон, последний должен начать свое движение вдоль оси вихревой трубки (рис. 3.3).
Рис. 3.3. Электрон в трубке электрического поля.
76
Глава 3.
При совпадении направлений кольцевого движения вихревого поля vп и электрона vк на той стороне частицы, которая обращена к полеобразующим вихрям, градиент скорости кольцевого движения будет меньше, чем с противоположной стороны, и поэтому давление эфира на стороне, обращенной к источнику поля, будет больше, чем с противоположной.
В соответствии с уравнением Бернулли эти давления определятся выражениями:
в области а:
Pa = P o — ρэ(ve — vп) /2; в области b:
Pb = P o — ρэ (ve + vп) /2; в области с:
Pc = P o — ρ э[ve — (vп — bдvп / дr )] /2;
в области d:
Pd = Po --- ρэ[ve + (v п
bдvп / дr )] 2/2.
(3.20)
(3.21)
(3.22)
(3.23)
Здесь b — толщина тела электрона; ve — скорость кольцевого движения тела электрона; vп - скорость кольцевого движения электрического поля; дvп / дr — градиент кольцевой скорости поля.
Произведя соответствующие вычисления и пренебрегая малыми членами, получим значения разности давлений,создающих поворотный момент электрону, причем всегда в сторону совмещения оси проводника и вектора тороидального движения электрона:
∆ P = veρэb дvп / дr = veρэЕ. (3.24)
где Е = b дvп / дr
Сила, действующая на элемент площади электрона, составит
dF = ∆PЕsinα = ρэvevп sinαdSт, (3.25)
