Ацюковский В.А. Эфиродинамические основы электромагнетизма, 2-е изд. — М.:Энергоатомиздат, 2011. — 194 с. — ISBN 978-5-283-03317-4

В начало   <<<     Страница 76   >>>    1  2  3  4  5  6  7  8  9  10  11  12  13  14  15  16  17  18  19  20  21  22  23  24  25  26  27  28  29  30  31  32  33  34  35  36  37  38  39  40  41  42  43  44  45  46  47  48  49  50  51  52  53  54  55  56  57  58  59  60  61  62  63  64  65  66  67  68  69  70  71  72  73  74  75  76  77  78  79  80  81  82  83  84  85  86  87  88  89  90  91  92  93  94  95  96  97  98  99  100  101  102  103  104  105  106  107  108  109  110  111  112  113  114  115  116  117  118  119  120  121  122  123  124  125  126  127  128  129  130  131  132  133  134  135  136  137  138  139  140  141  142  143  144  145  146  147  148  149  150  151  152  153  154  155  156  157  158  159  160  161  162  163  164  165  166  167  168  169  170  171  172  173  174  175  176  177  178  179  180  181  182  183  184  185  186  187  188  189  190  191  192  193  194 

76

Глава 3.

При совпадении направлений кольцевого движения вихревого поля vп и электрона vк на той стороне частицы, которая обращена к полеобразующим вихрям, градиент скорости кольцевого движения будет меньше, чем с противоположной стороны, и поэтому давление эфира на стороне, обращенной к источнику поля, будет больше, чем с противоположной.

В соответствии с уравнением Бернулли эти давления определятся выражениями:

в области а:

Pa = P o — ρэ(ve — vп) /2; в области b:

Pb = P o — ρэ (ve + vп) /2; в области с:

Pc = P o — ρ э[ve — (vп — bдvп / дr )] /2;

в области d:

Pd = Po --- ρэ[ve + (v п

bдvп / дr )] 2/2.

(3.20)

(3.21)

(3.22)

(3.23)

Здесь b — толщина тела электрона; ve — скорость кольцевого движения тела электрона; vп - скорость кольцевого движения электрического поля; дvп / дr — градиент кольцевой скорости поля.

Произведя соответствующие вычисления и пренебрегая малыми членами, получим значения разности давлений,создающих поворотный момент электрону, причем всегда в сторону совмещения оси проводника и вектора тороидального движения электрона:

∆ P = veρэb дvп / дr = veρэЕ. (3.24)

где Е = b дvп / дr

Сила, действующая на элемент площади электрона, составит

dF = ∆PЕsinα = ρэvevп sinαdSт, (3.25)

Эфиродинамическая сущность электромагнетизма

77

где Sт — площадь кольцевого сечения электрона, α — угол между главной осью электрона и осью трубки электрического поля; Е — электрическая напряженность.

На всей площади электрона постоянная составляющая кольцевой скорости поля не создает никакой силы, поскольку увеличение давления на тех участках, где направления потоков кольцевых скоростей электрона и поля совпадают, уравновешиваются уменьшением давления на тех участках, где они имеют противоположное направление. Поэтому дополнительное давление на электрон создается не собственно скоростью потока эфира vп, а циркуляцией скорости вокруг контура и, следовательно, сила, воздействующая на электрон со стороны электрического поля, определится как

F = ρ эve \\(дvп / дr) sin αdrdSе = qEsinα, (3.26)

где

b

E = \(dvп/dr)dr. (3.27)

0

Таким образом, напряженность электрического поля, т.е. сила, воздействующая со стороны электрического поля на единичный заряд

Е = F/q, (3.28)

имеет своим происхождением градиент кольцевой скорости эфира, умноженный на размер электрона. Отсюда может быть определен и физический смысл электрической индукции D как количество кольцевого движения эфира в единице объема:

D = £0E = рэ \(dvп/dr)dr. (3.29)

Для электрона, движущегося в свободном пространстве в направлении силы Е, sinα = 1 (главная ось электрона совпадает по направлению с направлением оси трубки электрического поля). Поскольку давление есть потенциальная энергия, пропорциональная квадрату скорости молекул, то и сила, действующая на

0



Hosted by uCoz