Ацюковский В.А. Эфиродинамические основы электромагнетизма, 2-е изд. — М.:Энергоатомиздат, 2011. — 194 с. — ISBN 978-5-283-03317-4

В начало   <<<     Страница 106   >>>    1  2  3  4  5  6  7  8  9  10  11  12  13  14  15  16  17  18  19  20  21  22  23  24  25  26  27  28  29  30  31  32  33  34  35  36  37  38  39  40  41  42  43  44  45  46  47  48  49  50  51  52  53  54  55  56  57  58  59  60  61  62  63  64  65  66  67  68  69  70  71  72  73  74  75  76  77  78  79  80  81  82  83  84  85  86  87  88  89  90  91  92  93  94  95  96  97  98  99  100  101  102  103  104  105  106  107  108  109  110  111  112  113  114  115  116  117  118  119  120  121  122  123  124  125  126  127  128  129  130  131  132  133  134  135  136  137  138  139  140  141  142  143  144  145  146  147  148  149  150  151  152  153  154  155  156  157  158  159  160  161  162  163  164  165  166  167  168  169  170  171  172  173  174  175  176  177  178  179  180  181  182  183  184  185  186  187  188  189  190  191  192  193  194 

106

М1 = 2 = —-----, кг 1м2с (В·А 1). (5 3)

1

Как известно, в электротехнике отсутствует понятие «взаимоиндукция проводников», хотя имеется понятие «взаимоиндукция контуров». Из представления о взаимоиндукции контуров нельзя вывести взаимоиндукцию отдельных проводников, поскольку в формульных выражениях взаимоиндукции контуров присутствует площадь контура. Наоборот, из представлений о взаимоиндукции отдельных проводников можно было бы вывести законы взаимоиндукции контуров любой формы. Поэтому целесообразно найти закономерности взаимоиндукции проводников.

Введение понятия «взаимоиндукция проводников» имеет большое прикладное значение, поскольку на всех подвижных объектах — летательных аппаратах (самолетах, вертолетах, ракетах), надводных и подводных кораблях, космических аппаратах, а также на многих производствах по информационным каналам связи необходимо передавать сигналы, содержащие информацию, от достоверности и точности которой зависит работоспособность всей системы.

Искажения сигналов, несущих информацию, практически всегда ведут к искажению информации, а искажения сигналов связаны, в первую очередь, с помехами, создаваемыми энергетическими проводами, т.е. проводами, по которым либо текут значительные токи, либо в которых имеются относительно высокие (сотни вольт) напряжения. Обычный расчет наводимых помех от таких проводов в современной теории электромагнетизма проводится на основе закона Фарадея, но это не только не отражает физику процесса, но и приводит к значительным погрешностям. Поэтому необходимо создание методики, позволяющей оценить взаимоиндукцию проводов, а также рекомендовать меры по обеспечению трансляции бессбойным и неискажающим информацию способом. Для этого нужно рассмотреть физические основы создания магнитного поля током, протекающим в проводнике, перемещение этого поля в пространстве до второго проводника и создание этим магнитным полем э.д.с. в этом проводнике.

Наведение током, протекающим в первичном проводнике, э.д.с. во вторичном проводнике происходит в три стадии – первая – соз-

Физическая сущность электромагнитных взаимодействий 107

дание магнитного поля вокруг проводника с током, вторая — распространение магнитного поля в пространстве и третья — пересечение магнитным полем вторичного проводника и благодаря этому создание в нем э.д.с.[1].

Рис. 5.1. Создание магнитного поля током, текущим в проводнике. Первая стадия определяется Законом полного тока:

ФH dЯ = I, H =------, (5 4)

где / — ток, текущий в проводнике, Н — напряженность магнитного поля, создаваемого этим током вокруг проводника, l — длина магнитной силовой линии, R — расстояние от центра проводника до точки измерения магнитного поля (рис. 5.1).

Вторая стадия — это распространение магнитного поля от поверхности токонесущего проводника во всем окружающем его пространстве Закон полного тока в обычной форме не отражает динамики процесса. Из него получается, что на любом расстоянии от проводника с изменением тока в проводнике напряженность магнитного поля на любом от него расстоянии меняется мгновенно, а это в принципе неверно.

Известное четвертое уравнение Максвелла

divl? = 0 (5.5)

также является статическим. В динамической форме это уравнение приобретает вид



Hosted by uCoz