Ацюковский В.А. Эфиродинамические основы космологии и космогонии. М.:Научный мир, 2012. — 282 с. — ISBN 978-5-7082-0339-5

В начало   <<<     Страница 246   >>>    1  2  3  4  5  6  7  8  9  10  11  12  13  14  15  16  17  18  19  20  21  22  23  24  25  26  27  28  29  30  31  32  33  34  35  36  37  38  39  40  41  42  43  44  45  46  47  48  49  50  51  52  53  54  55  56  57  58  59  60  61  62  63  64  65  66  67  68  69  70  71  72  73  74  75  76  77  78  79  80  81  82  83  84  85  86  87  88  89  90  91  92  93  94  95  96  97  98  99  100  101  102  103  104  105  106  107  108  109  110  111  112  113  114  115  116  117  118  119  120  121  122  123  124  125  126  127  128  129  130  131  132  133  134  135  136  137  138  139  140  141  142  143  144  145  146  147  148  149  150  151  152  153  154  155  156  157  158  159  160  161  162  163  164  165  166  167  168  169  170  171  172  173  174  175  176  177  178  179  180  181  182  183  184  185  186  187  188  189  190  191  192  193  194  195  196  197  198  199  200  201  202  203  204  205  206  207  208  209  210  211  212  213  214  215  216  217  218  219  220  221  222  223  224  225  226  227  228  229  230  231  232  233  234  235  236  237  238  239  240  241  242  243  244  245  246  247  248  249  250  251  252  253  254  255  256  257  258  259  260  261  262  263  264  265  266  267  268  269  270  271  272  273  274  275  276  277  278  279  280  281  282 

246

ский сантиметр. В связи с этим имеет место поглощение света межзвездной средой, средняя величина этого поглощения составляет 0,8 на 1000 пс (1 пс = 3,086·1016 м). Межзвездное поглощение обратно пропорционально первой степени длины волны, т.е. неравномерно по частотам излучения. А, кроме того, переизлучение межзвездной средой полученной энергии обратно в пространство происходит на других длинах волн.

Учет только этих обстоятельств показывает, что свет более далекой звезды будет поглощаться сильнее, чем свет более близкой звезды, и на небосводе одинаковой яркости всех звезд не получится. При больших разностях расстояний должна наблюдаться именно та картина, что и реально существующая: более близкие звезды светятся ярче. Звезды, находящиеся на далеких расстояниях, будут видны совсем слабо, что внешне будет проявляться в виде темных участков неба. Если же вспомнить о «Красном смещении» спектров звезд, о нелинейности поглощения света межзвездной средой, связанной, в частности, с квантовыми явлениями, частичной поляризации света и т.п., то станет ясно, что парадокс Шезо–Ольберса представляет собой не физический, а абстрагированный от реальной действительности чисто математический феномен, как раз подчеркивающий, что абстрактно математический подход хорош далеко не во всех случаях.

Целесообразно отметить еще некоторые дополнительные обстоятельства, которые вытекают уже не из известных фактов, а из эфиродинамической модели света, и которые на самом деле могут играть решающую роль.

Как уже было показано, за 10 млрд. лет фотон, как конструкция, составленная из линейных эфирных вихрей, теряет энергию в е раз. Это означает, что в течение времени, порядок которого близок к названной величине, фотон сначала в значительной степени теряет свои свойства прямолинейного и равномерного перемещения в пространстве по аналогии с дымовым кольцом, которое начинает тормозиться, а затем останавливается и диффундирует, прекратив свое существование как вихревое образование.

Если реликтовое излучение, наблюдаемое в космосе, представляет собой фотоны, находящиеся на пределе своего существования, то логично предположить, что фотоны от достаточно далеких звезд, расположенных от Земли на расстояниях, существенно

Разрешение космологических парадоксов в эфиродинамике 247

больших 10 млрд. световых лет, вообще не доходят до земного наблюдателя. В свою очередь, это означает, что оптическая астрономия имеет естественный предел обнаружения объектов по дальности. Далекие объекты просто не будут видны.

Таким образом, космологический парадокс Шезо–Ольберса в эфиродинамике разрешается вполне естественным путем.

8.4. Гравитационный парадокс

Гравитационный парадокс Неймана–Зелигера [7] связан с попыткой применить к стационарной и однородной модели Вселенной ньютоновскую теорию всемирного тяготения. Если исходить из закона Ньютона притяжения тел

M1M2 F = G ——— (8.22)

и представить его как результат проявления потенциала φ тела массы M1 , так что

M1 φ =G ———, (8.23)

r

то энергия гравитационного взаимодействия окажется равной

M1M2 U = – G ——— = M2 φ. (8.24)

r

Суммируя энергию по всем массам во Вселенной, получаем, что для любого тела гравитационная энергия его взаимодействия со всеми массами в бесконечной Вселенной бесконечна, а сила взаимодействия тела со всеми массами Вселенной неопределенна. Отсюда сделан вывод о практической невозможности применения ньютоновской теории тяготения к стационарной однородной кос-



Hosted by uCoz