345
e - заряд электрона; v пр 1 и vпр2 - скорости перемещения электронов вдоль первого и второго проводников; S пр 1 и S пр2 - площади сечения первого и второго проводников; N1 и N2 - количество электронов в единице объема проводников; о1 и а2 - угол поворота потоков эфира в проводниках, так что
«1 = vпр 1/с; «2 = vпр 2/с. (8.110)
Теперь та же формула закона Ампера приобрела четкий физический смысл взаимодействия электронов в проводах: градиенты скоростей потоков эфира на поверхности электронов создают дополнительную разность давлений, электроны приобретают дополнительную скорость в направлении второго проводника и отдают полученное приращение импульса молекулам своего проводника. Это и приводит к появлению сил взаимодействия проводников. Здесь необходимо отметить, что полученные выражения для углов поворота потоков эфира а,1 и а2 не есть углы поворота электронов, которые существенно больше. Средние углы поворота осей электрона β предположительно можно определить через отношение скорости движения электрона вдоль проводника vпр к средней скорости теплового движения v т:
Р ≈ tg P = v пр/vт. (8.111)
Представляет интерес дать численную оценку некоторым параметрам, участвующим в силовом взаимодействии проводников.
Если в двух проводниках течет в одном направлении постоянный ток силой 1А, то сила притяжения друг к другу проводников, имеющих длину 1 м и расположенных в осях на расстоянии 1 см друг от друга, составит
F = 4π ·10–7 /4π ·10–2 = 10–5 Н.
В этом случае каждый проводник содержит 1024 электронов, расположенных друг относительно друга на расстоянии 10–10 м, т. е. каждый электрон находится в пределах одной молекулы металла, скорость перемещения электронов вдоль оси составляет 6,25·10–6 м/с, а углы поворота потоков эфира, вызванные поворотом электронов, составляют всего лишь 6,25·10–6/ 3.108 = 2,08·10–14 рад. Такой малый угол поворота потоков эфира не означает такого же значения угла поворота самих электронов, который существенно больше и в данном случае для температуры +20˚ С составляет
346
β = 6,25·10 /1,15·10 = 4·10 рад.
Таким образом, силовое взаимодействие проводников осуществляется не за счет перемещения электронов относительно проводника, а за счет совместной ориентации их спинов относительно оси проводника, что приводит к упорядочению эфирных потоков вне проводника, которые и воспринимаются как образованное током магнитное поле. Эти потоки воздействуют на электроны, придавая им дополнительный импульс в поперечном направлении, что и приводит к силовому взаимодействию проводников.
8.3.2. Взаимоиндукция проводников
Как известно, в электротехнике отсутствует понятие «взаимоиндукция проводников», хотя имеется понятие «взаимоиндукция контуров». Из представления о взаимоиндукции контуров нельзя вывести взаимоиндукцию отдельных проводников, поскольку в формульных выражениях взаимоиндукции контуров присутствует площадь контура. Наоборот, из представлений о взаимоиндукции отдельных проводников модно было бы вывести законы взаимоиндукции контуров любой формы. Поэтому целесообразно найти закономерности взаимоиндукции проводников.
В соответствии с обычными представлениями электродинамики при изменении тока в первом контуре во втором контуре наводится электродвижущая сила
е2м = – М21 di1/dt, (8.112)
где М21 – коэффициент взаимоиндукции контуров.
Понятие взаимоиндукции контуров может быть выведено на основании закона Фарадея
S dB е2м = – ——— , (8.113)
2π dt
где S – площадь контура; В – магнитная индукция.
Несмотря на то что сам закон Фарадея и уравнения Максвелла, приводящие к тому же закону, выведены на основании концепции эфира, предполагающем непосредственное взаимодействие электрома-
