123
Существенным упрощением является возможность в большинстве случаев пренебречь вязкостью и сжимаемостью, однако до тех лишь пор, пока это не нарушает исходную модель явления.
Для некоторых направлений, таких, например, как электродинамика, вывод уравнений которых базировался на представлении о несжимаемости эфира и отсутствии у него вязкости, в настоящее время уже не представляется возможным этими параметрами пренебречь, поскольку исследования показали их существенность для многих частных явлений.
2. Продольное колебательное движение в газе (1-й звук) возникает при появлении малого избыточного давления. Скорость распространения этого избыточного давления в пределах модуля упругости есть скорость распространения звука [5, 6].
Математическим выражением, описывающим продольные колебания в среде, может быть волновое уравнение второго порядка:
д²<р
-– с ∆<р = Q (x, y, z, t), (4.58)
dt
где Q(x, y, z, t) - возмущающее воздействие; <р - скалярный потенциал; с - скорость распространения продольного возмущения (скорость звука), которая для газа определяется выражением [4, с. 535]:
(4.59)
Здесь у - показатель адиабаты; Р - давление; р - плотность газа.
Принципиально существуют волновые уравнения первого порядка, выгодно отличающиеся от волновых уравнений второго порядка своей простотой и тем, что в них не приходится принимать искусственных приемов для уничтожения одного из решений, дающего расходящееся выражение. Таким уравнением для одномерного колебания является выражение
dAx dAx
-–-= P(x,t), (4.60)
dx cxdt
а для трехмерного
124
dA
div A--------= P(x, y, z, t); (4.61)
cdt
операция деления на вектор с является допустимой, поскольку направление этого вектора в точности совпадает с направлением вектора А, находящегося в числителе.
Вращательная форма движения эфира (рис 4.4.)
1. Разомкнутое вращательное движение проявляется в турбулентностях и сформировавшихся вихрях. При разомкнутом вращательном движении ось вихря уходит в бесконечность, а скорость вращения уменьшается по мере удаления от оси.
В тех случаях, когда сжимаемостью эфира можно пренебречь, что имеет место, например, в свободном от вещества пространстве, уравнения вращательного движения соответствуют уравнениям вихревого движения вязкой несжимаемой жидкости:
dv
— + Qxv = - grad H - jjrotQ; (4.62)
dt
divv = 0; (4.63)
P v² H = — + —; (4.64)
P 2 Q = rotv = Г /а; (4.65)
Г =\vdl, (4.66)
где v - средняя поступательная скорость частиц в рассматриваемой точке пространства; Г - интенсивность вихря; а- площадь вихря.
Однако при рассмотрении структуры вещества сжимаемостью вихря нельзя пренебречь, поскольку факт такой сжимаемости становится определяющим при объяснении поведения эфира. В этом случае уравнения могут существенно усложняться. Особое значение при этом приобретает выделение из всей совокупности факторов тех из них,
