238
простирается по большой поверхности. Это достигается высушиванием бумаги, через которую процеживается раствор испытуемого тела. Эти опыты привели Лебона к заключению, что 5 г радия теряют 1 г своей массы в течение 20 лет.
Даже с учетом данных, приведенных в [24], и свидетельствующих о том, что самым долгоживущим является альфа-радиоактивный 226Ra с периодом полураспада 1600 лет, а также, принимая во внимание существование так называемых радиоактивных рядов, несложно показать, что если бы тела, обладающие быстрой беспричинной радиоактивностью, существовали в отдаленные геологические эпохи, они давно бы уже прекратили свое существование…
Данное обстоятельство можно истолковать и как подтверждение высказывания Лебона о том, что радиоактивность появляется только после того, как тела образуют определенные химические соединения, и, следовательно, состояние электронной оболочки может оказывать воздействие на устойчивость некоторых ядер.
В связи с изложенным может быть высказано следующее предположение о начале радиоактивности неустойчивых ядер. Материя ядер, обладая высокой упругостью и относительно малыми потерями на трение, тем самым имеет высокую добротность. Так как вихри обладают способностью воспринимать энергию из внешней среды и, таким образом, источник повышения энергии вихрей всегда присутствует, сложная ядерная система оказывается чувствительной даже к относительно незначительным внешним возбуждениям. В результате появляется механизм раскачки системы, что и приводит к появлению волн. Электронная оболочка (присоединенные вихри эфира) служит демпфером, однако для диссоциированного вещества этот демпфер ослабевает, процесс ускоряется. Таким образом, можно ожидать, что на уровне ядер и окружающих их оболочек имеет место процесс автоматического регулирования, склонный к самовозбуждению, что всегда имеет место в неустойчивых системах. Поэтому в дальнейшем имеет смысл исследовать процессы слабых ядерных взаимодействий с позиций теории автоматического регулирования.
6.7. Ядерная изомерия
В ядрах, образованных большим количеством альфа-частиц, на поверхности ядер оказывается множество впадин, в которые могут встать нейтроны. Именно поэтому у атомов с большим атомным весом
239
количество изотопов больше, чем у атомов с малым атомным весом. При этом становится большим как число изотопов с меньшим числом нейтронов относительно целочисленного числа альфа-частиц, так и с большим числом нейтронов.
С увеличением атомного веса и числа альфа-частиц, образующих ядра атомов, выпуклость внешних альфа-частиц становится все больше, поэтому для новых присоединяющихся нейтронов поверхность соединения их с соседними нуклонами становится все меньше, соответственно меньше становится и энергия их связей. При этом связи нейтронов, попавших на разные участки поверхности ядер, могут быть разными, хотя общий атомный вес и число протонов и нейтронов будут одними и теми же. В этом проявится явление ядерной изомерии – различие форм ядер при одном и том же составе нуклонов. Количество возможных ядерных изомеров будет расти с увеличением атомного веса ядра, однако начиная с некоторого количества и изотопов, и изомеров сокращаться, так как увеличивающиеся выпуклости ядер приведут к недопустимому сокращению площади поверхности соединения нуклонов. Это сделает очередной изотоп неустойчивым, он не сможет сохраняться.
Удельная энергия связи нуклонов в дейтроне составляет 1,1123 МэВ/нуклон, это минимальное число, при этом у каждого нуклона всего лишь по одной поверхности соединения. В альфа-частице каждый нуклон имеет по две поверхности соединения, а, кроме того, все нуклоны перевязаны тремя общими потоками эфира, первый – проходящий сквозь центральные каналы всех нуклонов, второй – внутри альфа частиц, а третий снаружи.
Удельная энергия связей в альфа-частице составляет 7,074 Мэв/нуклон. В составных ядрах максимумом удельной энергии обладает ядро изотопа железа с атомным весом 56, в состав которого входит только 13 альфа-частиц и четыре нейтрона, здесь удельная энергия связи составляет 8,79 МэВ/нуклон. В этом ядре к энергии связи нуклонов в альфа-частицах, составляющей 28,29624х13 = 368,85 МэВ, добавляется энергия связей альфа-частиц друг с другом и связей нейтронов, не вошедших в состав альфа-частиц, с альфа-частицами. В железе эта добавочная энергия составляет 492,27 – 368,96 = 123,3 МэВ, или 2,2 МэВ/нуклон. Такая добавочная энергия объясняется увеличением числа поверхностей нуклонов, обращенных друг к другу на поверхностях соседних альфа-частиц, и добавкой четырех нейтронов, не вошедших в состав альфа-частиц. Но эта добавочная энергия распределена неравномерно, она приходится только на поверхности
