вленные движением вращения почему то компенсируются. Как справедливо заметил Лорентц (1897), допущение изменения размеров тел при движении для объяснения опыта (ε) при неподвижности Э. неизбежно. Поэтому если мы, составляя уравнения электромагнитной теории света в предположении неподвижности эфира, а priori подберем их так, чтобы движением земли явления интерференции света не нарушались, т. е. чтобы опыт (ε) имел свое объяснение (E. Cohn, 1901), мы в замаскированном виде введем в теорию предположение об изменении размеров тел при движении. Таким образом теории, основанные на неподвижности Э., в их современном виде, эту неподвижность убедительно не доказывают; неподвижность Э. к тому же делает эту среду весьма странной, с чрезвычайно неопределенными свойствами, при которых даже и само распространение света с конечной скоростью представляется не совсем понятным (В. Вин, 1898). Но Стоксова теория аберрации основана на трех произвольных допущениях: несжимаемость Э., изменение направления нормали волны в движущихся средах и отсутствие сил между землей и эфиром. Если же мы предположим, что Э. сжимаем и сверх того подчинен земному тяготению, в нем возможно такое невихревое движение, чтобы скольжение Э. по земной поверхности было совершенно ничтожно. Тогда Стоксова теория оказывается приложимой (Планк и Лорентц, 1899), а противоречие в опытах (ε) и (λ) находит свое объяснение в разнице масс земли и молекул. В таком случае уравнения электромагнитной теории света для движущихся сред в форме, данной этим уравнениям Максвеллем, Гертцем, Гельмгольтцем, находят себе полное применение (Лорентц, 1899). Но явления аберрации могут состоять и не в изменении направления нормали волны вследствие движения в среде, а в уклонении например луча от направления нормали, как это и имеет место в теории Кона. Поэтому мыслимо такое изменение уравнений Максвелля, Гертца, Гельмгольтца, чтобы для объяснения аберрации не понадобилось соблюдения условия о невихревом движении Э. Тогда Э. мог бы быть и несжимаемым, и не иметь скольжения по земле. Наконец, возможно и еще одно предположение. Именно в механике нередко рассматривается движение жидкости около твердого тела, когда прилегающий к последнему слой жидкости вследствие сил сцепления или прилипания остается неподвижным относительно тела. Если мы представим себе, что блогодаря подобным силам и молекулы тел, и земля имеют неизменно с ними связанные оболочки Э., то движение земли с такой оболочкой внутри остального несжимаемого Э. вызовет в последнем как раз невихревые течения, нужные в Стоковой теории аберрации. Тогда снова уравнения Максвелля, Гертца, Гельмгольтца будут пригодны для объяснения всех интересующих нас оптических явлений; а про-
тиворечие между опытами (ε) и (λ) будет обусловлено тем, что в опытах с движением тел по земле свет проходит между молекулярными оболочками, тогда как в опытах, где играет роль движение самой земли, мы имеем свет, идущий внутри оболочки Э. Френелевский «коэффициент увлечения» Э. может быть тогда получен при помощи соответственно подобранной теории дисперсии, как это и сделано уже например Рейффом (Reiff, 1893). Так как, далее, весьма вероятно, что силы сцепления суть не что иное как силы тяготения, проявляющияся иначе} лишь блогодаря неоднородности строения тел (молекулярность, В. Томсон), то очевидно и предположение об эфирных оболочках сводится къподчинению Э. действию тяготения. Таким образом подвижность Э. требует, повидимому, во всяком случае подчинения его всемирному тяготению, независимо от того, сжимаем ли Э. или же нет. Д. Гольдгаммер.
