391
В результате проведения эксперимента выяснилось, что при замыкании контакта на ближних к нему отводах возникает острый импульс, амплитудой почти в полное напряжение источника, на следующих отводах этот импульс оказывается меньше по амплитуде, но шире по времени, на следующих еще меньше по амплитуде и еще шире по времени.
Таким образом, факт сжимаемости тока был подтвержден.
При наличии нескольких зарядов в среде от каждого из них в каждой точке среды будет иметь место суммирование векторов напряженностей электрического поля:
П
Е^ = 1,Ек. (8.215)
к = 1
Если каждый из зарядов изменяет свое значение во времени по синусоидальному закону, то
п i [oj(t-rk/c)\
©s = £ Еке (8.216)
к= 1
где i = -1 , /7,- расстояние от точки среды до центра заряда.
Поскольку плотность тока, излучаемого в среду, связана с напряженностью выражением
д = (а + оэе0е)Е, (8.217)
где а - удельная проводимость среды, со= 2л/ / - частота, е0 -диэлектрическая проницаемость вакуума, е - относительная проницаемость среды, то имеем
п \[<D{t-Гк/с)\
<5х = Х<Це (8.218)
к= 1
В случае двух зарядов (излучающих электродов), пульсирующих с одинаковыми амплитудой и частотой, излучающих в среду одинаковый по величине ток, но в противофазе (диполь), имеем:
392
i [oj(t-ri!c)\ i[oj(t -r2/c)\
dx=d1e - S2e . (8.219)
По оси симметрии диполя имеем
I * | = | & |; Г\ = г2. (8.220)
В этом случае суммарный вектор плотности тока оказывается перпендикулярен направлению распространения вдоль оси симметрии диполя. Вдоль оси диполя имеем при расстоянии между зарядами (электродами) d = А/2, где к - длина волны в среде, определяемая как
к = cjf сг = c/VT (8.221)
Здесь с, - скорость распространения тока в среде, е - относительная диэлектрическая проницаемость среды.
Плотность тока на излучающем электроде, имеющем площадь излучения S, составляет
д0 = /0 IS, (8.222)
и в бесконечной среде на расстоянии г от электрода определится как S
дг = бо . (8.223)
4 пг2
Вдоль оси диполя плотность тока составит
дг =- [1 +---]. (8.224)
4л г 2 1 + к! 2г\
Здесь гх - расстояние вдоль оси диполя от ближайшего электрода.
Ток, истекающий из каждого электрода диполя с сосредоточенными параметрами, распространяется радиально во все стороны. И если известна величина этого тока, то плотность этого тока в каждой точке среды определяется простым соотношением