346
/3= 6,25-1СГ6 /1,15-105 = 4-1СГ11 рад.
Таким образом, силовое взаимодействие проводников осуществляется не за счет перемещения электронов относительно проводника, а за счет совместной ориентации их спинов относительно оси проводника, что приводит к упорядочению эфирных потоков вне проводника, которые и воспринимаются как образованное током магнитное поле. Эти потоки воздействуют на электроны, придавая им дополнительный импульс в поперечном направлении, что и приводит к силовому взаимодействию проводников.
8.3.2. Взаимоиндукция проводников
Как известно, в электротехнике отсутствует понятие «взаимоиндукция проводников», хотя имеется понятие «взаимоиндукция контуров». Из представления о взаимоиндукции контуров нельзя вывести взаимоиндукцию отдельных проводников, поскольку в формульных выражениях взаимоиндукции контуров присутствует площадь контура. Наоборот, из представлений о взаимоиндукции отдельных проводников модно было бы вывести законы взаимоиндукции контуров любой формы. Поэтому целесообразно найти закономерности взаимоиндукции проводников.
В соответствии с обычными представлениями электродинамики при изменении тока в первом контуре во втором контуре наводится электродвижущая сила
«2м = — d2\ di\ldt, (8.112)
где М21 - коэффициент взаимоиндукции контуров.
Понятие взаимоиндукции контуров может быть выведено на основании закона Фарадея
SdB
е2ш =---, (8.113)
2п dt
где S - площадь контура; В - магнитная индукция.
Несмотря на то что сам закон Фарадея и уравнения Максвелла, приводящие к тому же закону, выведены на основании концепции эфира, предполагающем непосредственное взаимодействие электрома
347
гнитного поля и проводников, на самом деле здесь явно выражена концепция дальнодействия, поскольку процесс изменения магнитного поля происходит в одном месте (внутри контура), электродвижущая сила появляется в другом месте - на его периферии, а механизма взаимодействия поля с проводником не предусмотрено.
Однако в другом законе - законе электромагнитной индукции
е = - Blv, (8.114)
где В - магнитная индукция; I - длина проводника, пересекающего поле; v - скорость перемещения проводника относительно магнитных линий (рис. 8.11), отражен закон близко действия, поскольку здесь имеется прямая связь между магнитным полем и проводником -скорость пересечения проводником магнитного поля, хотя механизм возникновения ЭДС здесь тоже не раскрыт.
Рис. 8.11. Наведение ЭДС при пересечении проводником постоянного магнитного поля - электромагнитная индукция
Для определения ЭДС взаимоиндукции двух прямоугольных контуров необходимо привлечение закона полного тока
/ = \на, (8.115)
откуда
H=i/2nR, (8.116)
где R - расстояние от токонесущего провода до точки измерения магнитной напряженности Н.