315
среднем равно нулю. Такое поступательное движение имеет большое значение, поскольку, будучи разным по величине и направлению на разных расстояниях от оси трубки, это движение создает различные значения винтового фактора, причем по оси трубки винтовое движение имеет один знак, а по периферии - противоположный (рис. 8.2).
Рис. 8.2. Вихревое поле, создаваемое винтовыми вихревыми тороидами (электрическое поле)
Как показано в работах [40, 41], суммироваться могут лишь винтовые потоки, у которых винтовой фактор постоянен и одинаков по всей длине вихря. Такое винтовое движение должно удовлетворять уравнению
rotv = Av; (8.16)
со сох со у юг к
V vx Vy vz г
при этом
vgrad X/ г = const. (8-17)
Ничего подобного для вихревых трубок электрической индукции нет, следовательно, суммироваться потоки этих вихревых трубок не могут, а могут лишь развиваться в продольном направлении, скользя по поверхности друг друга, и смещаться в поперечном направлении под давлением соседних вихревых трубок.
316
Таким образом, силовые линии электрического поля - электрическая индукция - существуют как отдельные вихревые трубки («трубки Фарадея»), однако электрической индукции соответствует не все это движение, а только его кольцевая составляющая.
Электрическое поле - это совокупность винтовых вихревых трубок эфира («трубок Фарадея») с переменным по сечению винтовым фактором.
Интенсивность электрического поля определяется его напряженностью, т.е. числом трубок, приходящихся на единицу площади поперечного сечения проводника, и соответственно сечением каждой трубки: чем выше напряженность электрического поля, тем
большее число трубок приходится на единицу площади и тем меньше будет сечение каждой трубки, что находится в полном соответствии с теорией газовых вихрей. Для газового вихря при постоянстве циркуляции газа вдоль вихря напряженность и линейная скорость вращения тем больше, чем меньше его сечение.
Для одиночного заряда полный угол, занимаемый кольцевым движением, составляет 4л, следовательно, для п трубок угол, занимаемый каждой из них, составляет
в = 4п/п, (8.18)
при этом для каждой трубки в соответствии с теоремами Гельмгольца на всем ее протяжении сохраняются для каждой элементарной струйки циркуляция и момент количества движения:
Г = 2nrv; L = mvr = const. (8-19)
Как было показано выше, величина одиночного заряда определяется
как
в = Л>ук Sp
Поскольку тороидальное движение размывает кольцевое движение по всей сфере пространства, массовый поток кольцевого движения через сферу определится из выражения
J p3vK dS = np3vjsp, (8.20)
или
DdS = q,
(8.21)