314
напряженность электрического поля, В/м, и соответствующего выражения энергии кольцевого движения эфира
ему
wK '■
P3Vk
Дж/м3
(8.14)
2
где рэ - плотность среды, к гм vK - скорость среды на экваторе
протона, м/с, непосредственно следует, что напряженность электрического поля имеет размерность скорости. По определению напряженность электрического поля есть сила, действующая на единичный электрический заряд, так что
Е-
F
q
(8.15)
Однако всякая сила может возникать в результате появления градиента давления, которое, в свой очередь, может возникать как результат градиента скоростей потоков эфира в электрическом поле и на поверхности взаимодействующей с ним частицы. Учитывая поперечный характер распространения вектора электрической напряженности, следует полагать, что во взаимодействии электрического поля и частицы участвует поток эфира, направленный не в направлении частицы, а в перпендикулярном направлении. В этом случае происходит взаимодействие за счет градиентов скоростей, вектор которого направлен в сторону частицы. Такое взаимодействие возможно в том случае, если в самой структуре электрического поля существует не только продольное, но и поперечное течение эфира.
При появлении на поверхности электрода электрического заряда, т.е. при выходе на его поверхность электронов в окрестностях электрода устанавливается электрическое поле.
Из рис. 8.2 видно, что при выходе на поверхность электрода винтовых вихревых тороидов - электронов или протонов они создают в пространстве вне электродов винтовые вихревые трубки движущегося эфира. В вихревой трубке, образованной в среде винтовым тороидальным кольцом, потоки эфира движутся не только по кольцу в плоскости, перпендикулярной оси трубки, но и параллельно этой оси. При этом в центральной части вихревой трубки эфир движется от винтового тороида, а по периферии - к винтовому тороиду, так что общее количество поступательного движения эфира вдоль трубки в
315
среднем равно нулю. Такое поступательное движение имеет большое значение, поскольку, будучи разным по величине и направлению на разных расстояниях от оси трубки, это движение создает различные значения винтового фактора, причем по оси трубки винтовое движение имеет один знак, а по периферии - противоположный (рис. 8.2).
Рис. 8.2. Вихревое поле, создаваемое винтовыми вихревыми тороидами (электрическое поле)
Как показано в работах [40, 41], суммироваться могут лишь винтовые потоки, у которых винтовой фактор постоянен и одинаков по всей длине вихря. Такое винтовое движение должно удовлетворять уравнению
rotv = Av; (8.16)
со сох со у юг к
V vx Vy vz г
при этом
vgrad X/ г = const. (8-17)
Ничего подобного для вихревых трубок электрической индукции нет, следовательно, суммироваться потоки этих вихревых трубок не могут, а могут лишь развиваться в продольном направлении, скользя по поверхности друг друга, и смещаться в поперечном направлении под давлением соседних вихревых трубок.