316
Таким образом, силовые линии электрического поля - электрическая индукция - существуют как отдельные вихревые трубки («трубки Фарадея»), однако электрической индукции соответствует не все это движение, а только его кольцевая составляющая.
Электрическое поле - это совокупность винтовых вихревых трубок эфира («трубок Фарадея») с переменным по сечению винтовым фактором.
Интенсивность электрического поля определяется его напряженностью, т.е. числом трубок, приходящихся на единицу площади поперечного сечения проводника, и соответственно сечением каждой трубки: чем выше напряженность электрического поля, тем
большее число трубок приходится на единицу площади и тем меньше будет сечение каждой трубки, что находится в полном соответствии с теорией газовых вихрей. Для газового вихря при постоянстве циркуляции газа вдоль вихря напряженность и линейная скорость вращения тем больше, чем меньше его сечение.
Для одиночного заряда полный угол, занимаемый кольцевым движением, составляет 4л, следовательно, для п трубок угол, занимаемый каждой из них, составляет
в = 4п/п, (8.18)
при этом для каждой трубки в соответствии с теоремами Гельмгольца на всем ее протяжении сохраняются для каждой элементарной струйки циркуляция и момент количества движения:
Г = 2nrv; L = mvr = const. (8-19)
Как было показано выше, величина одиночного заряда определяется
как
в = Л>ук Sp
Поскольку тороидальное движение размывает кольцевое движение по всей сфере пространства, массовый поток кольцевого движения через сферу определится из выражения
J p3vK dS = np3vjsp, (8.20)
или
DdS = q,
(8.21)
317
где q - весь заряд, находящийся внутри сферы; D = p3vK - поток кольцевой скорости плотности эфира, или, иначе, поток электрической индукции. Полученное выражение соответствует теореме Гаусса.
Процесс возникновения электрического поля при появлении на поверхности электрода упорядоченных зарядов заключается в том, что вихревое движение каждой трубки начинает распространяться вдоль оси трубки. При этом на торце трубки движение эфира лежит в плоскости, перпендикулярной оси трубки, и поэтому скорость распространения электрического поля в вакууме равна скорости второго звука в эфире - скорости распространения поперечного движения, обеспечиваемой вязкостью эфира, это и есть скорость света. Скорость распространения электрического поля в каком-либо материале меньше в кр раз,
К = fpjp3 (8.22)
рш - плотность эфира, вовлекаемого в движение электрического поля в материале; рэ - плотность эфира в свободном пространстве.
В оптических средах кр = п, т.е. равно показателю преломления. Обычно показатель преломления находится в пределах 1,4-1,6, поэтому плотность эфира, вовлекаемого в движение в электрическом поле, больше плотности свободного эфира всего в 2-2,5 раза, т. е. составляет величину около 2'10_и кг ,м~3 .
Сопоставляя ее с массовой плотностью тех же оптических стекол, составляющей величину порядка (2,65—3)' 103 кг'м-3 , видим, что в движение в электрическом поле вовлекается весьма небольшая часть эфира, порядка 10 14 от всей массы эфира, образующей материал. В металлах, возможно, эта доля больше.
8.2.4. Конденсатор (электроемкость)
Рассмотрим заряженный конденсатор, на одной из пластин которого помещен заряд q, а на другой —q. Наличие равных и противоположных по знаку зарядов означает, что на внутренней поверхности одной из пластин сосредоточено элементарных зарядов
п = qle, (8.23)
создавших поле из п вихревых трубок, концы которых все входят во вторую пластину, т.е. число вышедших из одной пластины трубок равно числу вошедших во вторую пластину этих же трубок. Если бы заряды