199
симметрии. Однако в связи с тем, что скорости потоков, а значит, и градиенты скоростей здесь слабее, чем со стороны плоскости симметрии, влияние изменения давления в этой области будет существенно слабее, чем в области между цилиндром и плоскостью симметрии.
Представляет интерес рассмотреть случай трех цилиндров, вращающихся в одну сторону, из которых два находятся вблизи друг друга, а третий - в небольшом отдалении (рис. 6.4). Поскольку оба первых цилиндра создают во внешнем пространстве общий поток, то третий цилиндр будет к ним притягиваться, но затем он будет их обкатывать до тех пор, пока не окажется в углублении между цилиндрами, которое и является для него реальной потенциальной ямой. Если сил, связанных с вязкостью, окажется недостаточно для выхода из этого углубления, то третий цилиндр здесь и останется.
Рис. 6.4. Взаимодействие трех вращающихся цилиндров.
Во всех случаях источником энергии для движения потоков газа являются сами вихри. Рассматриваемая плоскость - плоскость симметрии, расположенная между вихрями. И в том, и в другом случае каждый вихрь зогоняет газ из внешнего пространства в промежуток между вихрями, сжимая его и придавая потоку дополнительную энергию. Но в первом случае градиент скорости потока между вихрями велик, а во втором случае мал, и поэтому взаимодействие вихрей с потоками газа и тем самым друг с другом существенно различаются.
На основе изложенного может быть рассмотрен механизм действия сильного ядерного (рис.6.5 и 6.6) и электромагнитного взаимодействия.
200
Рис. 6.5. Взаимодействие частиц вещества через градиенты давлений:
а - в случае близкого контакта (сильное ядерное взаимодействие); б - в случае дистанционного (электромагнитного) взаимодействия.
Рис. 6.6. Зависимость энергии взаимодействия между нуклонами (протон-протонное и протон-нейтронное взаимодействия) от расстояния между ними при антипараллельных спинах
Обычно для подобных расчетов используются уравнения Бернулли. Однако в них предполагается только взаимный обмен энергией давления и энергией поступательного движения газа при постоянстве их суммы. Поэтому эти уравнения оказываются непригодными для