Ацюковский В.А. Общая эфиродинамика. — М.:Энергоатомиздат, 2003

В начало   Другие форматы (PDF, DjVu)   <<<     Страница 123   >>>

  

123

Существенным упрощением является возможность в большинстве случаев пренебречь вязкостью и сжимаемостью, однако до тех лишь пор, пока это не нарушает исходную модель явления.

Для некоторых направлений, таких, например, как электродинамика, вывод уравнений которых базировался на представлении о несжимаемости эфира и отсутствии у него вязкости, в настоящее время уже не представляется возможным этими параметрами пренебречь, поскольку исследования показали их существенность для многих частных явлений.

2. Продольное колебательное движение в газе (1-й звук) возникает при появлении малого избыточного давления. Скорость распространения этого избыточного давления в пределах модуля упругости есть скорость распространения звука [5, 6].

Математическим выражением, описывающим продольные колебания в среде, может быть волновое уравнение второго порядка:

Э 2

с А(р = Q (х, у, z, /), (4.58)

dt

где Q(x, у, z, t) - возмущающее воздействие; ср - скалярный потенциал; с - скорость распространения продольного возмущения (скорость звука), которая для газа определяется выражением [4, с. 535]:

с=^уР/р (4.59)

Здесь у - показатель адиабаты; Р - давление; р - плотность газа.

Принципиально существуют волновые уравнения первого порядка, выгодно отличающиеся от волновых уравнений второго порядка своей простотой и тем, что в них не приходится принимать искусственных приемов для уничтожения одного из решений, дающего расходящееся выражение. Таким уравнением для одномерного колебания является выражение

dAx dAx

---=P(x,t), (4.60)

dx cxdt

а для трехмерного

124

dA

di vA = P(x,y,z,t); (4.61)

cdt

операция деления на вектор с является допустимой, поскольку направление этого вектора в точности совпадает с направлением вектора А, находящегося в числителе.

Вращательная форма движения эфира (рис. 4.4.)

1. Разомкнутое вращательное движение проявляется в турбулентностях и сформировавшихся вихрях. При разомкнутом вращательном движении ось вихря уходит в бесконечность, а скорость вращения уменьшается по мере удаления от оси.

В тех случаях, когда сжимаемостью эфира можно пренебречь, что имеет место, например, в свободном от вещества пространстве, уравнения вращательного движения соответствуют уравнениям вихревого движения вязкой несжимаемой жидкости:

dv

— + Qxv = - grad Я-x+otQ; (4.62)

dt

divv = 0; (4.63)

P v2

H = — + —; (4.64)

P 2

Q = rotv = Пег, (4.65)

P=\vdl, (4.66)

где v - средняя поступательная скорость частиц в рассматриваемой точке пространства; Г — интенсивность вихря; а- площадь вихря.

Однако при рассмотрении структуры вещества сжимаемостью вихря нельзя пренебречь, поскольку факт такой сжимаемости становится определяющим при объяснении поведения эфира. В этом случае уравнения могут существенно усложняться. Особое значение при этом приобретает выделение из всей совокупности факторов тех из них,