- 231 -
уровне.
В обоих перемещениях материи - в виде вещества от ядра галактики к ее периферии и в виде свободного э^ира от периферии галактики к ее ядру энтропия растет, но в этих крайних областях качественно меняется форма существования материи.
Все излучения, которче пронизывают Вселенную, в конце концов, распадаются, и их энергия уходит в свободней эфир, из которого в каких-то других областях эта энергия била взята.
Таким образом, термодинамический парадокс в эфиродинамике разрешается достаточно простим способом, не требующим каких-либо искусст-веничх построений.
Фотометрический парадокс.
Фотометрический парадокс Шезо-Ольберса заключается в,том, что при однородном строении Вселенной и бесконечном протяжении ее в пространстве все небо для наблюдателя с Земли должно представляться в виде сферч, ярко сияющей светом, подобнчм солнечному. Реально же такого явления нет, в этом и заключена суть парадокса.
В самом деле, если положить плотность распределения звезд в пространстве ^, то число звезд, заключенное в сферическом слое радиусом 2 будет равно:
= 4 я* 2
Площадь, закрчваемая звездами, составит:
где % - коэффициент пропорциональности между площадью поперечного сечения звезд и их числом.
Телеснчй угол из центра оферч будет равен
= 4/7%<'P^i =4Д*,
где
</а.
Учитчвая, что от последующего слоя часть звезд будет закрчта предчцущим слоем, получим для -го слоя телеснчй угол, равнчй
<^, = 4Т</*(1 - У*)" /9.2/
Суммируя все углч от первого до -го слоя звезд по правилам геометрической прогрессии, получим суммарнчй угол:
^ . 4: ^[1- * 4Т. [ I - (I - '*)"] /93/
I - (I - </*) '
Учитывая, что
- 232 -
где Д - радиус сферч, охватывающей все рассматриваемые звездч, и устремляя Д к бесконечности, получим
то есть звездч охватчвают всю сферу.
Тем не менее из опыта видно, что на самом деле звездч не заполняют всей небесной сферч.
Приведенное вчше рассуждение представляет собой пример чисто математического подхода к решению задачи, абстрагирующегося от серии физических явлений, имеющихся в реальном мире и являющихся весьма существеннчми, которче никак не учтенч решением.
В самом деле, с одной сторонч, казалось бч, что поскольку телес-нче углч двух различнчх звезд, находящихся на разном расстоянии от наблюдателя, относятся друг к другу как квадратч расстояний:
а световне потоки, исходящие от звезд, также будут обратно пропор-циональнч квадратам расстояний, то следовательно, и удельная яркость обеих звезд на небосводе будет одинаковой. На самом деле ничего подобного бчть не может.
Межзвездная среда не обладает абсолютной прозрачностью. Известно, что межзвездное пространство содержит неравномерно распреде-леннче скопления межзвездного газа, преимущественно, водорода, и межзвездную пчль. Средняя плотность межзвездного вещества колеблется в пределах 0,1-10 частиц на каждчй кубический сантиметр [48] . В связи с этим имеет место поглощение света межзвездной средой, средняя величина этого поглощения составляет 0,8 на 1000 парсек. Кроме того, межзвездное поглощение обратно пропорционально первой степени длинч волнч света [49, 50 J.
Учет перечисленных обстоятельств ясно показ^ает, что свет более далекой звездч будет поглощаться больше, чем свет более близкой звезды, и на небосводе одинаковой яркости от всех звезд не получится. При больших разностях расстояний будет наблюдаться именно та картина, что и реально существующая - более близкие звездч светятся ярче, более далекие - темнее. Звездч, находящиеся на далеких расстояниях будут виднч совсем слабо, что внешне будет проявляться в виде темнчх участков неба. Если же вспомнить о "красном смещении" спект
/9.4 /
/9.5 /