- 213 -
а/
|
Г | ||||||
|
Л |
Л; |
& | ||||
|
i_ |
— |
--- |
— | |||
|
-- |
-- |
-- |
-- |
______- ——& |
б/
Рис. 8.1. Механизм гравитационного взаимодействия тел.
Л
Рис. 8.2. К определению силч гравитационного воздействия на тело.
- 214 -
в то время как для параллелепипеда У" . Следовательно, при
одном и том же количестве материи, но разной форме тела /на уровне микромира/ действующая сила будет различаться.
Независимость сил притяжения от форм тела в реальнчх условиях может бить объяснена рядом причин, в частности, тем обстоятельством, что форма тел на уровне микромира - ядер атомов близка к одной и той же форме - форме шара.
Поскольку
/8.5/
то задача отчскания сил, действующих на второе тело со сторонч первого тела сводится к отчсканию зависимости градиента температурч в среде от расстояния от первого тела, создающего в пространстве тепловой поток.
При расчете первого приближения можно положить у - так
как изменение плотности является следствием изменения давления в среде, а не наоборот. Такое предположение существенно упрощает выводи зависимостей.
Как известно [5, с. 447 ], распределение температур в газе определяется уравнением
З.у ^ э? -V
или в сокращенном виде
су ,
Здесь ^
температура точки /У^Д^в момент z? ; .
уэ - плотность средч;
<*, - коэффициент удельной теплоемкости;
= гр/<-.гЛ- коэффициент температуропроводности, характеризующий скорость вчравнивания температурч в неравномерно нагретом теле; ^ - плотность тепловчх источников.
В сферических координатах решение уравнения /8.6/ приобретает вид:
^---1--7^
где - мощность теплового источника.