- 176 -
/6.54/
и при ^ ^ е = 0.
По аналогии с законом электромагнитной индукции Фарадея на основании уравнения электромагнитного поля может бчть предложено выражение для магнитоэлектрической индукции:
(/Л?) = 7 (y+<f /6.55/
где ^ - плонадь контура^ охватчващего протекакущй в среде ток.
Отличие от закона полного тока здесь также заключается в учете внеиних относительно контура полей.
Рассмотрим процесс распространения поля электрической индукции в пространстве. Факт распространения вихревого движения жидкости вдоль оси вихря позволяет (формулировать положение о том, что поток вектора вихря, а соответственно и поток*индукции, входящий в некоторой ооъем, не равен потоку лектора, а соответственно и потоку электрической иддукии, вчходящего из этого объема, причем разница будет обуславливаться запаздыванием потока вихря вдоль оси.
Если поток вектора электрической индукции от заряда 4/ проходит через поверхность параллелепипеда со сторонами я/х., яу ,
У? , /рис. 6.23/, то потоки вектора -Z7 , прошедшие через грани, будут равнч соответственно: сквозь ближайшую грань:
-
сквозь дальнюю грань: сквозь левую грань: сквозь правую гр;ань:
сквозь нижнюю грань:
-.У? <*^<4.
сквозь верхнюю грань:
Суммируя потоки через все грани и деля сумму их на ооъем
- 177 -
параллелепипеда, находим:
а*
и таким образом,
^- = JL^-1-t J--
с^Р б*,2 ' или *"
^ ^у- V .
с 3i*
/6.58 /
что отличается от третьего уравнения Максвелла наличием скоростного члена.
11ри у = 0 решением уравнения является
.27 /6.59/
где /€ - радиус-вектор.
Теорема Гаусса при этом несколько видоизменится и приобретет следующую форму:
/б.бо/
У ;*<_ ^ 6 / ^
Для вектора J? поток его потока по направлению,'перпендикулярному к направлению самого вектора ^ будет характеризоваться выражением: ^
= о. /6.61/
Поскольку ток в среде распространяется вдоль потока -У и его величина пропорциональна величине -Z? , то и для тока будут справедливы вчражения:
7 + -=г—= 0; - 0. /6.62/
!Лагнитная индукция распространяется в пространстве иначе, чем электрическая индукция, а именно, перпендикулярно к своему направлению. Следовательно, для вектора ^ будут справедливы вчражения: