- 173 -
У
Рис. 6.
i,
Рио. 6.
Рис. 6.
я,
21. Создание электрического тока в среде. F
|
/ | |
|
У |
/ |
22. Создание магнитного потока в среде.
'3/
L К выводу уравнения распространения электрической индукции.
- 174-
наковче, как это имеет место в уравнениях ^аксвелла. Напряженность , стоя'цая в левой части первого уравнения, является частью вмй напряженности правой части второго уравнения; напряженность стоящая в левой части второго уравнения, является частью всей напряженности электрического поля, стоящей в правой части первого уравнения.
Чтобч показать, что получений результат вовсе не столь тривиален, как это может показаться с первого взгляда, рассмотрим частнчй случай, при котором tQ 7! О, в то время как ^ = 0, то есть ток течет и меняется во времени, а магнитное поле отсутствует. При этом никаких внешних источников магнитного поля нет, то есть
В самом деле, если / 0 при ^ ^ = 0, а -г—= 0.
т.е. электрическое поле распределено в пространстве равномерно и во всех точках одинаково, то все второе уравнение обращено в нуль
= 0; ^ = 0, а первое уравнение приооретает вид:
= <! = (/-
Никакого противоречия здесь нет, так как в данном случае
то есть в каждой точке пространства произошла полная компенсация полей внутреннего и внешнего по отношению к люоому рассматриваемому объему, хотя и складчвается, на первчй взгляд парадоксальная ситуация: при наличии переменного во времени электрического тока магнитное поле полностью отсутствует. На самом деле это поле полностью скомпенсировано в каждой точке пространства, и если какой** то объем проводника изьлечь, то по границам этого вчнутого объема и в самом объеме немедленно появится соответствующее магнитное поле.
Аналогично возможна и_ситуация, при которой /%г ^ 0 при _
/(у = Аз = 0 и при этом ^ 0, в то время как = 0 /при " 0, то есть при отсутствии внешних источников поля/. -
В самом деле, если ^ ^ 0; /%=/% =0, а
т.е. магнитное поле распределено в пространстве равномерно и во всех течках одинаково пульсирует во времени, то все первое уравнение обращено в нуль, т.е.