- 171 -
Тогда
Л. 48/
/6.47/
и следовательно, величина напряженности магнитного поля есть сила, действующая на единична элемент проводчика с единичном током в магнитной среде. В силу особенностей создания магнитного поля и его воздействия на проводник эта сила не зависит от магнитной проницаемости.
Магнитная индукция _
есть величина силы, действующая на тот же единичной проводник с единичным током в вакууме. Последнее несколько парадоксально, однако следует отметгть, что сравниваются силы в сердечнике с силой, действующей около сердечника. При отсутствии же сердечника величина магнитной индукции ^ отличается от напряженности магнитного поля ^ только коэффициентом пропорциональности /У?, то есть фактически это одно и то же.
Полученные результаты подтверждают правомерность гидромеханических представлений электромагнитных явлений, однако из них пока не вытекает необходимость каких-либо уточнений уравнений электродинамики. Однако уравнения электродинамики, выведенные Максвеллом, в соответствии с представлениями Гельмгольца, на которые опирался 1%аксвелл, отражают процесс перемещания вихрей в пространстве и не отражают процесса ооразования этил вихрей.
Для того, чтобы рассмотреть процесс в целом, необходимо произвести дополнительные построения.
Рассмотрим элементарный объем среды, находящийся под воздействием приложенной э.д.с., а также под воздействием внешних магнитных полей /рис. 6.21/.
Из модели электрического поля вытекает, что ток является следствием электрической напряженности, действующей в цепи, а магнитное поле вокруг проводника является следствием Движения электрических зарядов. Для элемента среды в данной цепи необходимо учитывать четыре электрических напряженности, суммирующихся друг с другом и создающих электрический ток:
напряженность от внешнего источника э.д.с.; напряженность, наводимую со сторон" других токов, меняю
щихся во времени, внешних по отношению к рассматриваемому объему;
Я =/*//
/Р.49/
- 172 -
напряженность, наводимую со сторона источника магнитного поля, перемещающегося относительно рассматриваемого объема так, что линии /труоки вихрей/ его магнитного поля пересекают зтот объем;
^ - напряженность электрической самоиндукции, возникающая вследствие того, что вокруг проводника с током возникает магнитное поле, препятствующее изменению тока в этом проводнике.
Плотность тока, возникающего в цепи, определяется этими напряженностями и проводимостью среды. Возникший ток вызовет магнитное поле, так что
= '^ = (^ + <?* ^-) (^,+ ^2+^*,) . /6.60/.
Аналогично, при рассмотрении элементарного объема среды, находящегося под воздействием приложенном внешней м.д.с., а также под влиянием внешних магнитнчх полей /рис. 6.22/, получим:
^ = .,3 (/7 + /^.+ /6.31/
Здесь ^
- напряженность от внешнего источника м.д.с.;
- напряженность, наводимая со стороны электрических токов, внешних относительно объема, меняющихся во времени;
- напряженность, наводимая со стороны источника электрического поля, перемещающегося относительно рассматриваемого объема /введена по аналогии с явлением электромагнптной индукции/;
- напряженность магнитной самоиндукции, возникающая вследствие образования вокруг объема электрического тока, препятствующего изменению напряженности в "агнитной цепи;
<%< - плотность магнитного тока.
В приведенных выражениях слева от знака равенства находятся следственные параметры, справа - причинные.
Приведенные выражения представляют собой уравнения электромагнитного поля, повторяющие в значительной степени уравнения Максвелла, однако отличающиеся от последних тем, что обычно используемый в уравнениях Максвелла "сторонним ток" выражен через напряженности, а также учетом источников электрического и магнитного полей, внешних относительно рассматриваемого объема. Представленные в такой форме уравнения электромагнитного поля позволяют сделать некоторые
отличные от обычных выводы.
В самом деле, в общем случае напряженности магнитного и электрического полей, используемые в обоих уparнениях, разные, а не оди-