- 170 -
6.4. Уточнение уравнений электродинамики на основе гидромеханических представлений.
Уточним смчсл понятий электрической и магнитной индукций.
Как известно [46,47 J, напряженность электростатического поля, создаваемого зарядом % на расстоянии а от центра шара, на котором этот заряд равномерно распределен, равна:
J = ^ Л.42/
^ ^ '*
где /? - плотность винтовчх вихревчх трубок эфира, создаваемчх зарядами - винтовчми зачкнутчми вихря уплотненного э^ира.
Из вчражения вчтекает, что величина есть сила, с которой заряд действует на единичнчй заряд, помещенччй на расстоянии от него. Эта сила пропорциональна плотности трубок эфира и обратно пропорциональна плотности эфира в трубках - диэлектрической проницаемости материала.
Электрическая индукция _
-Z7 = /6.43/
является той же силой, но действующей на единичнчй заряд в условиях вакуума, где f =1.
Сопоставим выражение для силч, действующей между зарядами,
/С = ___* & /6.44/
4ЯК
с законом Ампера, определяющим силу, действующую между элементами проводников длиной 4^ и У^ и несу!чих токи и^ [47, с. 435^ -
4 <7
Преобразуем вчражение 6.45 в форму, аналогичную вчражению 6.44: УГ= /6.46/
Из вчражения 6.46 видно, что токи в среде создают большую интенсивность магнитного потока, если эти тики текут в среде с магнитной проницаемостью /<>1. Это легко ооъясняется тем, что электрон в своем движении в среде с ^1 завихряет больную массу эфира, следовательно, как это и бчло показано ранее, магнитная проницаемость есть отношение плотности эфира в вихревчх трубках магнитного поля в среде к плотности эфира в той же трубке в вакууме:
- 171 -
Тогда
Л. 48/
/6.47/
и следовательно, величина напряженности магнитного поля есть сила, действующая на единична элемент проводчика с единичном током в магнитной среде. В силу особенностей создания магнитного поля и его воздействия на проводник эта сила не зависит от магнитной проницаемости.
Магнитная индукция _
есть величина силы, действующая на тот же единичной проводник с единичным током в вакууме. Последнее несколько парадоксально, однако следует отметгть, что сравниваются силы в сердечнике с силой, действующей около сердечника. При отсутствии же сердечника величина магнитной индукции ^ отличается от напряженности магнитного поля ^ только коэффициентом пропорциональности /У?, то есть фактически это одно и то же.
Полученные результаты подтверждают правомерность гидромеханических представлений электромагнитных явлений, однако из них пока не вытекает необходимость каких-либо уточнений уравнений электродинамики. Однако уравнения электродинамики, выведенные Максвеллом, в соответствии с представлениями Гельмгольца, на которые опирался 1%аксвелл, отражают процесс перемещания вихрей в пространстве и не отражают процесса ооразования этил вихрей.
Для того, чтобы рассмотреть процесс в целом, необходимо произвести дополнительные построения.
Рассмотрим элементарный объем среды, находящийся под воздействием приложенной э.д.с., а также под воздействием внешних магнитных полей /рис. 6.21/.
Из модели электрического поля вытекает, что ток является следствием электрической напряженности, действующей в цепи, а магнитное поле вокруг проводника является следствием Движения электрических зарядов. Для элемента среды в данной цепи необходимо учитывать четыре электрических напряженности, суммирующихся друг с другом и создающих электрический ток:
напряженность от внешнего источника э.д.с.; напряженность, наводимую со сторон" других токов, меняю
щихся во времени, внешних по отношению к рассматриваемому объему;
Я =/*//
/Р.49/