- 166 -
На основании изложенного может бчть представлен механизм взаимоиндукции между двум витками трансформатора.
При параллельном расположении двух рамочных витков друг напротив друга и пропускании тока через первый виток на втором витке будет наводиться некоторая э.д.с. /рис. 6.18/.
'Тагнитное поле, возникающее вследствие изменечуя тока в первичном проводнике, распространяясь, пересекает два провода вторичного витка. В результате в обоих проводах,вторичной рамки возникают вторичные э.д.с., направленные в одну и ту же сторону, но вычитающиеся в контуре. Поскольку один из проводов рамки расположен ближе к первичному проводу, чем противоположный, э.д.с. в нем будет больше, чем во втором, расположенном дальше, поэтому будет иметься некоторая разность э.д.с., пропорциональная току в первичной обмотке и длине взаимодействующих сторон:
Здесь 'М и - коэффициенты взаимоиндукции проводников первичного со вторичными.
Если в пространство окна рамки ввести железный сердечник, то магнитное поле, пересекающее проводчик вторичной рамки, отделенной от первичного проводника железном сердечником, уменьшится блогодаря экранирующему действию железа, протгво- э.д.с. упадет, а ток во вторичной рамке возрастет.
Из изложенного следует, что роль железного сердечника в трансформаторе заключается не в создании магнитного потока в железном сердечнике, а в ослаолении потока, приходящего на вторичный проводник с противоположной стороны рамки, т.е. в ослаблении интенсивности вихревых трубок магнитного поля.
Учитывая реактивный характер энергии магнитного поля, приходится полагать, что ослаоление вихрей после сердечника может происходить лишь за счет уменьшения скорости движения эфира в вихревых труоках, выходящих из железного сердечника в свободное пространство. Такое уменьшение скорости в вихревых труоках возможно лишь в том случае, если скорость потоков уменьшена уже в самом железном сердечнике. В свои очередь это может произойти только в том случае, если плотность эцжра в вихревых труоках, проходящих по железу, увеличивается, отсюда вытекает, что магнитная проницаемость магнитных материалов есть отношение плотности эфира
/6.38/
- 167-
в магнитнчх трубках в магнитном материале к плотности эфира в магнитных трубках в свободном эфире, то есть
А/ _
^ /3.39/
на что бчло обращено внимание еще Дж.К.Максвеллом в работе [23, с. 174 и 115 ]. ' '
Рассмотрим движение электрона в магнитное поле.
Магнитное поле само по себе никак не может влилть на ориентацию электрона вследствие взаимного уравновешивания всех сил, воздействующих на электрон со сторонч поля.
В самом деле /рис. 6.19а/, в области I и.'4сет место притяжение вихрей за счет вращения потоков эфира в плоскости рисунка, но отталкивание за счет вращения газа, поскольку газ в сопрягаемчх потоках направлен одинаково в направлении, перпендикулярном плоскости рисунка. В области 11 все наоборот - отталкивание вихрей происходит за счет вращения потоков газа я плоскости рисунка, а притяжение - за счет противоположного направления движений газа в плоскости, перпендикулярной плоскости рисунка.
Учитчвая, что наклон потоков относительно осей магнитного поля и кольцевой оси электрона составляет 45°, силч, действующие на кадцчй элемент электрона, равнч нулю.
Аналогично обстоит дело и в случае развернутого в плоскости рисунка вихревого кольца электрона /рис. 6.196/.
Положение существенно меняется, если внешней силой, например, электрическим полем, электрону придано поступательное движение.
В этом случае к скорости потока по поверхности кольца добавляется скорость поступательного движения электрона. Разность скоростей, лежащих в плоскости чертежа в области I,составит:
А = ^ + ,
а в области II соответственно
Квадратч их будут соответственно равнч:
(АИ)3=%2+ц2 + 2[ЬЦ,+ уЗ +2%У+2%,^:
(л%)2=ц2+^2_2%%,+ lf2 + 2Ц,^-2И,У.
Разность скоростей в направлении, перпендикулярном плоскости рисунка, составит: