- 164 -
Рис. 6.15. Предельность распространения магнитного поля вокруг проводника с током.
Рис. 6.16. Пересечение вторичного проводника вихревыми винтовыми линиями - электромагнитная индукция.
Рис. 6.17. Механизм электромагнитной индукции.
Рис. 6.18. Наведение э.д.с. во вторичном контуре а/ от одиночного проводника; б/ от рамки.
- 165 -
а основном условием создания магнитного поля. Без свободных электронов весьма слабое магнитное поле может бчть получено только на переходнчх процессах при изменении электрического поля.
Рассмотрим процесс электромагнитной индукции при наведении
э.д.с. на проводник другим проводником, мо которому течет ток.
Как бчло показано вчще, движение электронов в проводнике сопровождается возникновением присоединениях винтовмх вихрей эфира - вихревчх трубок магнитнчх полей. Если на некотором расстоянии от первичного проводника расположить второй проводник, па-раллельнчй первому, то он будет, пересечен этими трубками эфира.
Если в первичном проводнике течет постоянней ток, то присое-диненнче к первичному проводнику вихревче трубки располагаются в пространстве на одном и том же расстоянии от первичного проводника, смещаясь в направлении осей обоих проводников, но не пересекая втортннчй проводник в направлении, перпендикулярном ему.
Если же ток в первичном проводнике изменяется, то изменяется соответственно и число присоединеннчх к нему вихревчх трубок, ко-торче и пересекают вторичнчи проводник. При этом сцепление эфира с трубкой увеличивается на набегающей стороне трубки и уменьшается на сбегающей ее стороне /рис. 6.16/. Соответственно увеличивается скороuiA потока эфира, текущего вдоль вихревой трубки на набегающей стороне и уменьшается скорость потока на сбегающей стороне. В результате за счет разности скоростей эфира, текущего вдоль труоки по обоим ее сторонам, создается циркуляция на расстоянии, равном диаметру трубки, равная
/* = ^ ; /6.36/
.27
что эквивалентно появлению э.д.с. в направлении, перпендикулярном направлениям оси вихревой труоки магнитного поля и ее перемещению в пространстве, то есть в направлении оси вторичного проводника.
Совершенно эквивалентно происходит наведение э.д.с. на проводнике при пересечении его цостояннчм магнитнчм полем /рис. 6.17/.
В этом случае - ^
/- = = ./3.37/
Л .У -2 ^
где ^ - длина участка проводчика, пересекаемого вихревчми труо-
ками.
Как видно, в оооих случаях величина э.д.с. пропорциональна числу вихревых труоок, ыере^екаыщих проводник в единицу времени.