463
1,6725-10-27 (5,42 -1046 - З2 -1018)
=----------= 2,44-1020 Дж.
2
Следовательно, постоянная времени нагрева протона за счет тепла окружающего его эфира составит:
Д Q 2,44-1020
Т= = =--= 6,3-1029с = 2-1022 лет, (10.34)
dQ/dt 3,85-10_1°
т.е. за время существования протона, составляющего 10-20 млрд лет, его нагрев за счет тепла окружающего эфира будет совершенно ничтожным.
Таким образом, градиент температур на малых расстояниях уменьшается пропорционально квадрату расстояния, а на больших расстояниях уменьшается значительно быстрее.
По мере удаления от вихрей эфира - частиц вещества - температура эфира повышается до некоторого значения Гю, характеризующего температуру эфира в свободном от вихрей пространстве.
Таким образом, гравитационное поле получает трактовку как поле градиента давления в эфире, вызванного градиентом температур, возникшим вследствие охлаждения эфира пограничными слоями нуклонов, что подтверждено численными расчетами. При этом получает естественное физическое содержание гравитационная постоянная, в которой отражены параметры нуклона, создающего гравитационное поле, (масса), параметры другого нуклона, воспринимающего гравитационное поле (масса и объем или средняя плотность), параметры среды, содержащей гравитационное поле (коэффициент теплопроводности свободного эфира) и, наконец, энергетическое содержание процесса (тепловой поток).
Из изложенного вытекает также, что для свободного нуклона падение температуры на нем (и соответственно давления) эфира уменьшается на 0,9-10-36 , на поверхности Солнца на 2,8-10-4, на поверхности Земли - на 2,5-10“7 доли от полных значений.
Поскольку полная энергия нуклона равна
Wp=mpvp2/2 = = 1,673-10-27 (1021 )2/2 = 8,4-1014 Дж, (10.35)
то относительный нагрев протона за счет теплоты окружающего эфира составит
464
wp = 6,67-lCT10/ 8,4-1014 = 0,8-10-24 с-1 = 2,5-КГ17 год-1. (10.36)
Отсюда сразу видно, что за время существования нуклона порядка 10 млрд лет нагрев протона произойдет на ничтожно малую величину.
При дальнейшем уточнении закона гравитационного притяжения масс в первом приближении можно по-прежнему считать плотность свободного эфира рэ= const, так как изменение плотности является следствием изменения давления в среде, а в гравитационных явлениях взаимодействующие силы существенно малы по сравнению с силами других взаимодействий.
Подставляя значение gradr и учитывая, что мощность теплового источника - всех протонов пропорциональна их числу и, следовательно, массе, получаем значение силы, действующей на массу со стороны температурного поля эфира, созданного другой массой, [11]:
\ I\.\ 12
F =/ Ф(г, /), (10.37)
г2
где значение Ф(г, t) исчисляется по формуле (5.89).
Таким образом, удалось впервые вывести статический закон гравитационного притяжения масс, не прибегая к аппроксимации экспериментальных данных, как это было сделано Ньютоном. Приведенное выражение практически предполагает мгновенное распространение гравитации, что в принципе соответствует расчетам небесной механики.
Полученное выражение отличается от известного закона Ньютона наличием в правой части затухающей функции Ф(г, I). которая включает в себя интеграл Гаусса, почти не изменяющийся на относительно малых расстояниях и резко убывающий, начиная с некоторого расстояния. Этого вполне достаточно для разрешения известного парадокса Зелигера [9], поскольку на больших расстояниях силы убывают значительно быстрее, чем квадрат расстояния. Это значит, что гравитационные силы Солнца простираются не далее пределов Солнечной системы и звезды, находящиеся на значительном расстоянии друг от друга, не притягиваются друг к другу.
Однако можно полагать, что расстояния порядка десятков астрономических единиц лежат в пределах действия закона Ньютона. Отклонения от закона Ньютона, если бы они были существенны, должны были бы сказаться в погрешностях при определении масс удаленных от Солнца планет и в погрешностях при определении