462
АР эз
РРМ3
Яз
(10.28)
6,67-10 • 2,8-10 -5,97-10
=--= - 1,77-1025 Па,
6,3 -106
и снижение температуры
ДГэ3 = - 8,2-10 ДР =
(10.29)
= - 8,2-1041 • 1,77-1025 = - 1,45 • 1045 К,
что составляет еще меньшую, чем для Солнца, долю давления и температуры эфира в свободном пространстве:
АР зз ЛГзз
= = 1,1-1041.
Рэ Тэ
(10.30)
Градиент температуры в эфире связан с тепловым потоком уравнением Фурье:
dQ/dt = - KjSgxadT,
(10.31)
где dQ/dt, Дж/с - поток тепла Q за единицу времени, Ат - коэффициент теплопроводности среды, равный для эфира 1,2 -1089 м-с4 -К; S -площадь поверхности, нормальная к направлению потока тепла, через которую течет поток, в рассматриваемом случае - площадь поверхности протона, равная ар = 1,69-10“
Подставляя параметры, получаем
рассматриваемом случае
-29 м2 .
dQ/dt = — 1,2-1089-1,69-1029 -1,9-10-70 = 3,85-Ю“10 ДжчГ1
(10.32)
Запас же отрицательного тепла в протоне равен
AQ-
тр (Из2 - ир2)
(10.33)
2
463
1,6725-10-27 (5,42 -1046 - З2 -1018)
=----------= 2,44-1020 Дж.
2
Следовательно, постоянная времени нагрева протона за счет тепла окружающего его эфира составит:
Д Q 2,44-1020
Т= = =--= 6,3-1029с = 2-1022 лет, (10.34)
dQ/dt 3,85-10_1°
т.е. за время существования протона, составляющего 10-20 млрд лет, его нагрев за счет тепла окружающего эфира будет совершенно ничтожным.
Таким образом, градиент температур на малых расстояниях уменьшается пропорционально квадрату расстояния, а на больших расстояниях уменьшается значительно быстрее.
По мере удаления от вихрей эфира - частиц вещества - температура эфира повышается до некоторого значения Гю, характеризующего температуру эфира в свободном от вихрей пространстве.
Таким образом, гравитационное поле получает трактовку как поле градиента давления в эфире, вызванного градиентом температур, возникшим вследствие охлаждения эфира пограничными слоями нуклонов, что подтверждено численными расчетами. При этом получает естественное физическое содержание гравитационная постоянная, в которой отражены параметры нуклона, создающего гравитационное поле, (масса), параметры другого нуклона, воспринимающего гравитационное поле (масса и объем или средняя плотность), параметры среды, содержащей гравитационное поле (коэффициент теплопроводности свободного эфира) и, наконец, энергетическое содержание процесса (тепловой поток).
Из изложенного вытекает также, что для свободного нуклона падение температуры на нем (и соответственно давления) эфира уменьшается на 0,9-10-36 , на поверхности Солнца на 2,8-10-4, на поверхности Земли - на 2,5-10“7 доли от полных значений.
Поскольку полная энергия нуклона равна
Wp=mpvp2/2 = = 1,673-10-27 (1021 )2/2 = 8,4-1014 Дж, (10.35)
то относительный нагрев протона за счет теплоты окружающего эфира составит