Ацюковский В.А. Общая эфиродинамика. — М.:Энергоатомиздат, 2003

В начало   Другие форматы (PDF, DjVu)   <<<     Страница 401   >>>

  

401

Рис. 8.30. Зависимость падения напряжения вблизи электрода от площади поверхности электрода при излучении тока в полупроводящую среду. График соответствует потерям электрического напряжения вблизи электрода шаровой формы

В рассматриваемом случае распространение электрической составляющей происходит без участия магнитного поля даже для переменного тока, поскольку магнитное поле оказывается полностью скомпенсированным в каждой точке среды. Для его получения необходимо часть среды заменить на среду с иной проводимостью, например на изолятор. Тогда в этом пространстве магнитное поле возникнет (рис. 8.31).

Рис. 8.31. Возникновение магнитного поля на границе среды и внутри среды при помещении в нее изоляционного объема

_402

8.4.5. Структура поперечной электромагнитной волны

Поперечная электромагнитная волна распространяется в направлении, перпендикулярном оси диполя, в такой волне векторы электрической и магнитной напряженностей расположены в пространстве перпендикулярно друг другу, лежат в плоскости фронта волны и перпендикулярны направлению движения - направлению распространения волны - вектору распространения энергии или, как его называют, вектору Умова-Пойнтинга. Электрическая напряженность в волне выражена такими же вихревыми потоками, теми же, что и в обычном электростатическом поле, магнитная напряженность -градиентом скорости вихревого движения. Отсюда может быть получено представление о структуре поперечной волны (рис. 8.32).

Рис. 8.32. Структура поперечной электромагнитной волны

Поперечная электромагнитная волна состоит из набора вихрей электрической индукции, оси которых расположены вдоль волнового фронта. Эти вихри напряжены и стремятся расшириться, что приводит к тому, что вся система вихрей стремится занять большую площадь. Но сделать это можно, только продвинувшись всей волной вперед, дальше