365
Как было показано выше, основным видом движения эфира в магнитном поле является все же не вращательное, а поступательное движение эфира, которое может сочетаться с вращательным, но может и не сочетаться.
При отсутствии магнитного поля, т.е. при отсутствии внешних потоков эфира, электроны в проводнике находятся в тепловом движении, среднее положение их главных осей распределено в пространстве равномерно. Положение не меняется, если через проводник проникают потоки эфира, поскольку в каком бы положении ни находился электрон, все моменты давления вокруг него будут уравновешены.
Внешние потоки эфира - внешнее магнитное поле - на каждом электроне создают давление торможения на той стороне электрона, которая обращена к потоку. В соответствии с законами газовой механики на этой стороне образуется уплотнение газа, однако избыток этого давления, создающий момент силы, пытающийся повернуть электрон, уравновешивается таким же моментом силы давления на другом участке того же электрона.
Если же проводник начинает двигаться относительно потоков эфира, то симметрия моментов нарушается.
К кольцевому вращению эфира добавляется скорость перемещения проводника, и на одной стороне электрона скорость кольцевого движения электрона складывается со скоростью движения проводника, на противоположном конце вычитается, (рис. 8.17).
+ Ср|с+> + С+)|0) + ^
Рис. 8.17. Переориентация электронов в проводнике при его движении в магнитном поле
Изменение давления на стороне электрона, обращенной к потоку, вызывает увеличение плотности эфира на этой стороне электрона, так что
ри кррэ, кр kvvм > 1.
(8.150)
366
Здесь kp - коэффициент увеличения плотности эфира; kv - коэффициент пропорциональности между коэффициентом увеличения плотности эфира и скоростью внешнего потока эфира vM, пропорциональной значению магнитной индукции В.
Изменение давления на том участке электрона, кольцевое движение в котором совпадает с движением проводника, составляет
АЛ = кррэ (уе + vn)2, (8.151)
а на том участке, где кольцевое движение имеет противоположное движению проводника направление, изменение давления составит
AP2 = kpp3(ve-vn)2, (8.152)
где vK - скорость кольцевого движения на поверхности электрона; vn -скорость перемещения проводника.
Разность этих давлений составит
АР = АР! - АР2 = 4крр3 ve Vno = 4kvvevMvn, (8.153)
а величина момента, разворачивающего главную ось электрона в направлении оси проводника,
М= APsere = 4kyvevuvnSere, (8.154)
где Se - эквивалентная часть поверхности электрона, испытывающая превышение давления от набегающего потока; ге - радиус электрона.
Поворот всех электронов создаст электродвижущую силу в проводнике, пропорциональную этому углу поворота, а сам угол поворота электрона ае будет пропорционален разворачивающему моменту
Е ~ ае ~М~ vMvn~Bvn, (8.155)
напряжение на всей длине проводника / будет равно
e = El = Blvu. (8.156)
8.3.5. Взаимодействие постоянного тока и магнита
Взаимодействие постоянного магнита с магнитным полем Земли известно с древних времен. Взаимодействие же магнитной стрелки с