Ацюковский В.А. Общая эфиродинамика. — М.:Энергоатомиздат, 2003

366

Здесь k_p - коэффициент увеличения плотности эфира; k_v - коэффициент пропорциональности между коэффициентом увеличения плотности эфира и скоростью внешнего потока эфира v_M, пропорциональной значению магнитной индукции В.

Изменение давления на том участке электрона, кольцевое движение в котором совпадает с движением проводника, составляет

АЛ = крр_э (у_е + v_n)², (8.151)

а на том участке, где кольцевое движение имеет противоположное движению проводника направление, изменение давления составит

AP₂ = k_pp₃(v_e-v_n)², (8.152)

где v_K - скорость кольцевого движения на поверхности электрона; v_n -скорость перемещения проводника.

Разность этих давлений составит

АР = АР! - АР₂ = 4к_рр₃ v_e Vno = 4k_vv_ev_Mv_n, (8.153)

а величина момента, разворачивающего главную ось электрона в направлении оси проводника,

М= APs_er_e = 4k_yv_ev_uv_nS_er_e, (8.154)

где S_e - эквивалентная часть поверхности электрона, испытывающая превышение давления от набегающего потока; г_е - радиус электрона.

Поворот всех электронов создаст электродвижущую силу в проводнике, пропорциональную этому углу поворота, а сам угол поворота электрона а_е будет пропорционален разворачивающему моменту

Е ~ а_е ~М~ v_Mv_n~Bv_n, (8.155)

напряжение на всей длине проводника / будет равно

e = El = Blv_u. (8.156)

8.3.5. Взаимодействие постоянного тока и магнита

Взаимодействие постоянного магнита с магнитным полем Земли известно с древних времен. Взаимодействие же магнитной стрелки с

367

магнитным полем, создаваемым постоянным током, текущим по проводнику, было открыто датским физиком X. К. Эрстедом только в 1820 г. [2, 3]. Именно это открытие вызвало большое число исследований, которые в конечном итоге привели к созданию электродинамики и электротехники. Опыт Эрстеда показал, что намагниченная стрелка, помещенная над проводником с током, отклоняется и устанавливается поперек проводника (рис. 8.18, а).

Механизм взаимодействия ламинарного потока эфира, создаваемого током, проходящим по проводнику, и осевой составляющей магнитного потока, создаваемого стрелкой компаса, виден из (рис. 8.16, б). При параллельных потоках градиент скоростей существенно меньше, чем при антипараллельных потоках, отсюда и характер взаимодействия. Не исключено, что вихревая составляющая также участвует во взаимодействии магнитной стрелки с магнитным полем проводника, но эта составляющая должна играть вспомогательную роль.

С позиций эфиродинамических представлений объяснение этого явления заключается в том, что в нем проявляется взаимодействие

между потоками эфира, создаваемыми вокруг проводника с током ориентированными в пространстве электронами, главная ось которых частично развернута в направлении оси проводника, и поверхностью доменов железа, ориентированных вдоль оси стрелки.

Рис. 8.18. Ввоздействию постоянного тока на магнитную стрелку (опыт Эрстеда): а - схема опыта; б - взаимодействие поля магнитных доменов

стрелки и магнитного поля проводника с током