Ацюковский В.А. Общая эфиродинамика. — М.:Энергоатомиздат, 2003

353

Рис. 8.13. Результаты измерения наведенной эдс в плоском контуре:

зависимость/] (hid) ~ Mj и зависимость/) (h/d) ~М₂.

Покажем связь между зависимостями силового взаимодействия проводников и взаимоиндукцией проводников. Преобразуем выражение закона Ампера

1\1₂1

F=-p ₀-- (8.132)

And

в несколько иную форму:

F h

к (F) =-= -р₀--. (8.133)

l₂l And

При Д = 1 А и d = 1 м k(F)= 1СГ⁷ НУм-А = 1СГ⁷ (безразм.).

Выпишем выражение для наведенной напряженности для переменного синусоидального тока

е₂ di р₀р Ящ, Цю

Е₂=— =-М₂₁-=---= k(F)2R₀co; (8.134)

/ dt 2п d

здесь - радиус токонесущего провода; со - круговая частота тока, текущего в нем. Отсюда сразу видна связь между законом Ампера для силового взаимодействия двух проводов с током и взаимоиндукцией между ними.

354

Несмотря на то что полученные зависимости коэффициента взаимоиндукции проводников лучше отражают реальные соотношения, физическая сущность процесса в них также не отражена.

Из выражения для электрической напряженности для переменного тока следует, что

Е₂

с₂ di РоР Rnpdi РэР /),,,/(» +щРеВ₂ (оЕщ,

— = - М₂ =----=----=----

/ dt 2nd dt 2п d 2np₃c²d

2+пр v_er_e² n₂ coR пр со R_up

^: 2aiV_er_e² n₂. *-.

(8.135)

c²

cl d

Сопоставим полученное выражение с выражением для волны, распространяющейся вокруг проводника, в котором течет переменный

ток:

dv_n

Е₂ =---2 г_е.

дг

(8.136)

Здесь dvjdr - градиент скорости кольцевых потоков эфира во вторичном проводнике, вызванных поворотом электронов в первичном проводнике; г_е- радиус электронов во вторичном проводнике.

Магнитное поле, возбужденное в окружающем токонесущий проводник пространстве, распространяется как волна:

Н= H(r)smco(t - г!с),

(8.137)

и, следовательно, кольцевая скорость потоков эфира будет распространяться так же:

V_n= V_n0 (r)sin®(/ - r/c),

(8.138)

откуда

dv_n

VnWffl

E₂ =-• 2 r_e =--• 2 r_e.

дг с

(8.139)